266 H. J. RINK. LA PROPAGATION DU SON. 



elle l'est aussi , dans ma manière de voir , par le diapason vibrant. 

 Pour trouver l'état de mouvement de l'air en présence d'un corps 

 vibrant, nous n'avons qu'à donner à toutes les molécules une 

 même vitesse dans toutes les directions possibles, puis à ajouter 

 une petite composante, qui est la même pour toutes les molé- 

 cules de la même couche et qui trouve son origine dans le mou- 

 vement de la source sonore." 



Mais ce qui est ici admis, relativement à la vitesse imprimée 

 aux molécules par la source vibrante , est précisément ce qui doit 

 être expliqué. Il s'agit de savoir quelles sont les particularités du 

 mécanisme par lequel le mouvement vibratoire de la source est 

 communiqué aux molécules voisines, et comment ce mouvement 

 se propage et se transmet à d'autres molécules; or, c'est là un 

 point dont le Mémoire de M. Hoorweg ne s'occupe pas. En outre, 



1 ^ V d(p dqp d<p ^ . 



on y admet que* ces vitesses — , — , — sont les mêmes que 



dx dy d z 



celles de la source vibratoire, et que par suite il est permis de poser 



V / ^ 



•) 



après quoi, on juge remarquable de retrouver les équations fon- 

 damentales déjà connues, tandis que le résultat devait pourtant 

 découler immédiatement, sans aucun calcul, de l'hypothèse en 

 question. 



Les développements très étendus du Mémoire de M. FToorweg 

 ne reposent donc pas sur la nouvelle théorie des gaz, mais sur 

 l'ancienne; la première est appliquée seulement à des points 

 accessoires, les choses essentielles sont empruntées à la seconde. 



Notons aussi le rapport qui existerait , selon M. Hoorweg , entre 

 la vitesse de propagation du son et la vitesse des molécules. 

 Celle-là s'élève, pour l'air à 0^ à 332 m., celle-ci à 485 m. 

 M. Hoorweg croit qu'il serait naturel que ces deux vitesses fussent- 

 égales: 



„D'ailleurs, si le mouvement des molécules d'air est la cause 



