268 H. J. RINK. SUR LA PROPAGATION DU SON. 



de propagation, et à cet effet il a pris pour mesure de l'intensilé , 

 en un point donné, la valeur moyenne de l'énergie produite en 

 ce point par le mouvement sonore dans la durée d'une vibra- 

 tion. Cette énergie se compose de deux parties, l'énergie poten- 

 tielle, sous la forme d'air comprimé ou raréfié, et l'énergie 

 actuelle, sous la forme de vibrations des molécules d'air. Parmi 

 tous les résultats remarquables fournis par cette étude, le plus 

 important pour nous est celui d'après lequel l'énergie, bien que 

 variable dans les quarts successifs de l'onde, est la même pour 

 les deux moitiés de l'onde. C'est ainsi, par exemple, que dans 

 le cas de la propagation dans un cylindre indéfini, lorsque = 

 kcosk{x — at) est le potentiel du mouvement de l'air (Q étant 

 la section du cylindre), on trouve pour 



l'énergie dans le 1er quart d'onde -^^—-5 — sin 4-77 



3e 



k 







Q 



X 







Q 



X 







Q 



A 



(— — sin Annti 

 2 / 



Pour les deux moitiés de l'onde, le temps disparaît donc de 

 la valeur de l'énergie, et l'énergie dans une demi-onde dilatée 

 ou condensée est représentée par: 



Qo Q ^2 

 X 



Nous nous placerons dans les mêmes conditions que M. Grinwis , 

 en supposant que l'on ait un cylindre droit de section quelconque 

 et de longueur illimitée. En un certain point du cylindre se trouve 

 une plaque perpendiculaire à l'axe, de même grandeur que la 

 section S du cylindre, et exécutant des vibrations qui mettent 

 des deux côtés l'air en mouvement. Cherchons quelle est, dans 

 ces conditions, l'énergie communiquée à la masse d'air située à 

 l'un des côtés de la plaque. 



