H. J. RINK. SUR LA PROPAGATION DU SON. 



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Supposons d'abord que la plaque se meuve vers la masse 

 d'air dans laquelle nous voulons étudier la communication de 

 l'énergie. 



La plaque étant animée à un certain moment de la vitesse v, 

 soit u la vitesse d'une molécule d'air déterminée. Nous admettons 

 que la vitesse v est petite par rapport à u, mais assez grande 

 pour que l, la longueur moyenne du chemin parcouru par les 

 molécules, soit petite relativement à v,dt, dt étant le temps 

 durant. lequel nous étudions le mouvement. 



Considérons, en premier lieu, les molécules dont la vitesse 

 est comprise entre ii et u H- du. 



Yïl U ^ 



La force vive d'une de ces molécules est -— — . Si la direction 



2 



dans laquelle se meut cette molécule fait un angle 180° — ^ avec 

 celle dans laquelle la plaque s'avance avec la vitesse v, la force 

 vive de la molécule sera augmentée, lors du choc de cette molé- 



cule contre la plaque, de la quantité <^ = A u v cos b). 



Ji 



En effet, la composante normale de la vitesse', ucosO avant le 

 choc, est ucos^ + 2i; après le choc, de sorte que le carré de 

 la vitesse devient alors [usindy -|- {ucosO + 



Pour abréger, nous dirons dans la suite qu'une molécule, qui 

 se meut dans la direction que nous venons d'indiquer, a une 

 direction de mouvement 0. 



Si maintenant il existe dans l'unité d'espace n molécules ayant 

 une vitesse entre u et u du, il s'en trouvera parmi elles 

 fi 



- sin 0 dO ^ qui auront une direction de mouvement comprise entre 



A 



0 et 6 -h d d. Combien y.aura-t-il de ces molécules qui choqueront 

 la plaque dans le temps dtl 



Pour repondre à cette question, nous déterminerons d'abord 

 le nombre des chocs qui auraient lieu dans le temps dt si la 

 plaque était en repos, puis nous chercherons comment ce nombre 

 est modifié par le mouvement de la plaque. En supposant pour 

 un instant supprimées toutes les molécules dont la direction de 



