H. J. RIiNK. SUR LA PROPAGATION DU SON. 



273 



ou, en remarquant que, lorsque T représente la durée de vi- 

 2^ 



bration, on a k = —-, et que est la densité q: 



Pour avoir l'énergie communiquée à l'air dans le mouvement 

 rétrograde de la plaque , il faut prendre i' négativement , ou inté- 



grer entre les limites — et ^- . On obtient alors: 



Gomme on peut toujours attribuer à G une valeur petite 

 comparativement à celle de u, le premier terme de l'expression 

 de D a une importance prépondérante, ce qui prouve que dans 

 le mouvement rétrograde de la plaque celle-ci ne communique 

 pas d'énergie à l'air, qui en cède au contraire à la plaque. 

 Dans la dur^e entière d'une vibration, la quantité d'énergie reçue 

 par l'air est toutefois plus grande que celle qu'il cède, et l'on a: 



D + D'z=\/ o.S.T.i^G^ . 



ÛTl 



Gomparons maintenant ces résultats avec ceux de M. Grinwis. 

 Il ne faudra pas perdre de vue, dans cette comparaison, que 

 M. Grinwis calcule Ténergie existant, dans les parties de l'onde 

 aérienne supposée toute formée, tandis que nous avons cherché 

 l'énergie communiquée à Fair par la plaque, sans nous préoccuper 

 de la question de savoir comment cette énergie se divise et se 

 distribue ultérieurement dans la masse d'air. Au point de vue 

 de la nouvelle théorie des gaz, ce sont là deux questions tout 

 à fait distinctes. Nous ne pouvons donc pas appliquer notre 

 calcul au cas traité par M. Grinwis. Mais la réciproque est 

 permise: d'après l'ancienne théorie, en effet, l'énergie qui existe 

 en un point situé à la distance x de la source sonore (la 



