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H.- J. RINK. SUR LA PROPAGATION DU SON. 



propagation ayant lieu dans un tube cylindrique) a été cédée 

 par cette source à un moment depuis lequel s'est écoulé le 



temps . Le calcul de M. Grinwis s'applique donc aussi, dans 

 a 



cette théorie, au cas considéré par nous, de sorte que les 

 résultats obtenus de part et d'autre sont susceptibles d'être com- 

 parés. Sous le rapport de la quantité d'énergie communiquée 

 à l'air pendant les deux moitiés de la vibration , il y a entre 

 ces résultats une grande différence. Selon M. Grinwis, ces 

 quantités sont égales; d'après nous, Fune d'elles a une valeur 

 positive, l'autre une valeur négative. En ce qui concerne la 

 valeur de l'énergie cédée durant une vibration, l'accord est plus 

 satisfaisant. M. Grinwis trouve: 



X 



la grandeur A est déterminée par le potentiel 



zn k cos k {x — at) ^ 



d'où résulte kk pour la valeur maximum de la vitesse, laquelle 



2^ 



valeur coirespond à G. La quantité k est d'ailleurs égale à — , 



de sorte qu'on a: 



' U = |-çoQ;l.G^ = .l?oQT.a.G^ 



valeur qui ne diffère de la nôtre que par le facteur a, qui y 



"2 



remplace le facteur 2 V . En remarquant en outre que, si 

 / représente la vitesse moyenne des molécules, on a 



_ 2« 



et qu'on a aussi = « \/ ^ , on voit que notre facteur \ ^ ^ 

 1 



est Il ne s'agit donc ici que d'une substitution entre les 



