H. J. RINK. SUR LA PROPAGATION DU SON. 275 



grandeurs a (vitesse de propagation du son) et } (vitesse moyenne 

 des molécules du gaz). 

 La différence des résultais revient donc essentiellement à ceci, 



g rji ^ 2 Q 



que le premier terme de D et de D', à savoir ± s — , 



manque chez M. Grinwis. Or cette différence est considérable, 

 car ce premier terme est de beaucoup le plus grand, à raison 

 de ce que G a été supposé petit comparativement à u. La 

 signification de ce premier terme ne se dévoilera , toutefois , que 

 lorsque nous aurons examiné ce qui advient des molécules 

 choquées par la plaque. 



Pour cela, il nous faut chercher sur combien de molécules se 

 distribue l'énergie 



ou combien de molécules éprouvent l'action de la plaque. Il n'est 

 pas difficile de voir que les seules molécules qui se trouvero-nt 

 dans ce cas sont celles qui existaient primitivement dans l'espace 

 parcouru par la plaque, ou du moins que leur nombre ne dif- 

 férera que très peu de celui de ces dernières. Car, s'il y avait 

 une différence notable, le surplus des molécules choquées devraient, 

 pour arriver en contact avec la plaque, parcourir un trajet qui 

 serait grand par rapport au trajet moyen, attendu que le chemin 

 parcouru par la plaque, vdt, est aussi supposé grand compa- 

 rativement à ce trajet moyen. En outre, si des molécules du 

 dehors pénètrent dans l'espace ^vdt, il y en aura d'autres qui 

 sortiront de cet espace. Le nombre des molécules choquées est 

 donc N. S. l'c?^, et l'accroissement moyen de la force vive de 

 chacune de ces molécules est : 



dz::zm{\P + yv + v^). 



Mais la valeur que nous venons de trouver pour l'accroissement 

 de l'énergie des molécules de. l'air ne sert pas entièrement à 

 augmenter la vitesse du mouvement progressif de ces molécules; 



