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Hs J. RINK. SUR LA PROPAGATION DU SON. 



une partie en est employée, par suite des chocs entre les molé- 

 cules elles-mêmes, à augmenter la vitesse des éléments de la 

 molécule, et le rapport constant entre la force vive totale et celle 

 du mouvement progressif subsiste toujours. La quantité d'énergie 

 qui est appliquée à augmenter ce dernier mouvement est donc: 



T = l^^^ A = l- Nm SvdtiiP -hïv -h i'-) , 



c c 



Pour chaque molécule, la valeur moyenne se change par 



conséquent en celle-ci: 



Jusqu'ici nous n'avons pas fait usage de la simplification qui 

 aurait Heu si l'on négUgeait l'influence du 2^ et du 3^ terme, 

 c'est-à-dire si l'on agissait comme on le fait toujours en traitant 

 de la propagation du son. Nous avons expressément renoncé à 

 cette simphfication afin de pouvoir comparer nos résultats avec 

 ceux de M. Grinvvis, dans la formule duquel, pour l'énergie 

 d'une onde, la vitesse de la source vibratoire n'entre qu'à la 

 seconde puissance. 



Une autre simplification a été introduite tacitement: nous avons 

 admis que l'espace dans lequel les molécules d'air peuvent se 

 mouvoir est égal au volume occupé par elles; c'est-à-dire que 

 nous n'avons pas tenu compte du volume des sphères d'action 

 des molécules. Nos expressions devraient en conséquence être 



multipliées par la fraction ^) (o étant le rayon de la 



\ — N. I ^ 



sphère d'action) ; mais nous croyons pouvoir supprimer ici ce facteur. 



Si l'on néglige les 2^ et 3^ termes de nos formules, elles 

 deviennent : 



') M. van der Waals a montré qu'on doit déduire, du volume de la masse 

 gazeuse, le demi-volume des sphère» d'action, et non , comme le fait M. Clausius, 

 le volume entier. 



