H. J. RINK. SUR LA PROPAGATION DU SON. 277 



(énergie communiquée totale): A = ^^m Svdt.^'^ i) 



(énergie communiquée du - ^ 



mouvement progressif) : T = | . Nm Svdt ^'^ 2) 



c 



(éneroie du mouvement progressif 



C 7ÏZ 3 ^ 



de chaque molécule après le choc) : T = . 8) 



Nous pouvons nous servir de ces formules pour en déduire les 

 lois de Boyle et de Poisson. 



Si P est la pression qui, sur l'unité de surface de la plaque, 

 fait équihbre à l'action des molécules sur cette plaque, P. S.vclt 

 est une forme différente pour l'énergie communiquée, de sorte 

 qu'on a, d'après Téq. (1): 



P = |Nm<?^ 



Représentons-nous un cyUndre Hmité, dans lequel se trou- 

 vent N molécules et dont Y soit le volume; en introduisant 

 N 



N == - , on obtient : 



c'est-à-dire l'expression connue de la loi de Boyle. 



La formule (2) fait connaître l'élévation de température qu'une 

 masse gazeuse éprouve par suite d'une compression, et elle peut 

 par conséquent conduire à la formule de Poisson. A cet effet, 

 prenons de nouveau une capacité fermée, pour laquelle on ait 

 N 



N = -. Soit T la température absolue, T est alors proportionnel 



V 



à |m^^ L'accroissement de la force vive du mouvement pro- 

 gressif, limité d'abord à un petit espace, occasionne une élévation 

 uniforme de température dans le volume V, et l'accroissement 

 de l'énergie du mouvement progressif est pour chaque molécule: 



T , G — c S . V . dt 



— = J- -m P . ; 



N ' c Y ' 



on a donc: 



..C — Cr^dN 



