H. J. RINK. SUR LA PROPAGATION DU SON. 



281 



2 



mu 



mv 



2 



et 



Cette équation nous apprend Çv' , par exemple, étant supposé 

 plus grand que î(^) que, si des molécules ordinaires sont cho- 



quées par des molécules dont la force vive moyenne est plus grande, 

 en moyenne de l'excès d'énergie est cédé aux molécules qui 

 se trouvent dans l'état normal. Le reste est retenu par les molé- 

 cules qui possédaient primitivement cet excès. 



Dans l'hypothèse seulement où tous les chocs seraient centraux, 

 l'excès d'énergie des molécules d'un des systèmes pourrait passer 

 en entier aux molécules choquées. 



Le cas dont nous avons à nous occuper est analogue à celui 

 qui vient d'être considéré : les molécules qui arrivent de la plaque 

 ont en moyenne une énergie plus grande que celle des molécules 

 qu'elles choquent. Il est vrai que les deux espèces de molécules, 

 au lieu d'être mêlées ensemble, comme on le supposait tout à 

 l'heure, arrivent toujours les unes d'un côté, les autres du côté 

 opposé; mais, pour la question de la valeur moyenne de l'ex- 

 pression 



cette différence est sans influence , de sorte que nous avons encore : 



Le supplément d'énergie communiqué par le mouvement de la 

 plaque à certaines molécules n'est donc pas retenu tout entier 

 par elles après leur choc contre des molécules normales, et ne 

 passe pas non plus intégralement à ces dernières; il se fait un 

 partage de ce surplus d'énergie entre les deux sortes de molé- 

 cules. Par là, il se forme une nouvelle couche de molécules, 



Archives Néerlandaises, T. XIL 48 



(p -\- V"^ COS^ xp, 



