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H. J. RINK. SUR LA PROPAGATION DU SON. 



qui possèdent plus d'énergie que les suivantes , et tandis qu'un 

 second partage s'opère au profit de ces dernières, la couche, 

 qui maintenant cède de l'énergie, en reçoit une nouvelle quantité 

 de la couche précédente. De cette manière, si les molécules 

 atteintes par la plaque ont primitivement une composante com- 

 mune dans une direction déterminée, la valeur de cette compo- 

 sante décroîtra continuellement, puisque la quantité constante de 

 mouvement, dans la direction de cette composante, se répartit 

 sur un nombre de molécules de plus en plus grand. 



Tout en nous jugeant hors d'état d'analyser en détail le 

 mouvement des molécules atteintes par la plaque, nous croyons 

 pourtant avoir établi, dans ce qui précède, que l'énergie com- 

 muniquée par la source vibratoire se diffuse, grâce aux chocs 

 mutuels des molécules, dans leur masse tout entière. Mais cela 

 est incompatible avec l'existence d'ondes d'une forme permanente, 

 telles qu'on se les représente dans la propagation du son. La 

 production de pareilles ondes exigerait que l'excédant d'énergie, qui 

 existe dans une couche, pût être transmis en entier, lors du 

 choc , à une couche suivante ; c'est sur cette hypothèse que repose 

 féquation aux dérivées partielles universellement admise pour 

 la propagation du son. D'après les considérations développées 

 ci-dessus , cette tranmission d'énergie se ferait, au contraire , d'une 

 manière analogue à la propagation de la chaleur dans les corps 

 solides et à la diffusion des gaz; l'équation aux dérivées partielles, 

 employée pour ces phénomènes, devrait donc servir aussi de base 

 à la théorie de la propagation du son. Si l'on voulait alors 

 introduire le mouvement périodique de la source vibratoire, le 

 cas deviendrait analogue à celui de la distribution de la chaleur 

 dans la terre, cas où la température de la terre est regardée 

 comme une fonction périodique du temps. 



Mais nous n'irons par plus loin dans celte voie, parce que 

 les résultats auxquels nous parviendrions seraient en opposition 

 avec tout ce qu'on sait de la propagation du son. 

 . C'est, à notre avis, une grave objection à la nouvelle théorie 

 des gaz, qu'elle n'ait pas su donner jusqu'ici une expli- 



