4-64 J. D. VAN DER .WAALS. l'INFLUENCE DE LA PRESSION 



fait alors connaître la direction de la ligne adiabatique en un 

 certain point. D'après les lois de la thermo-dynamique, on trouve 

 facilement que -^^ est donné par l'équation suivante: 



v^, — î^P — - - (et) 



cp \ai/p 



Dans cette équation, T désigne la température absolue, Cp la 

 chaleur spécifique quand la pi'ession, qui règne pour le moment, 



est maintenue constante; A =: -4- et ( —\ ont la signification 



424 \dt/p 



connue. 



Comme, pour un même point de la surface, ^ a deux valeurs 

 différentes, suivant que la température est supérieure ou inférieure 

 à celle du maximum de densité, il suit de l'équation (a) que par 

 chaque point il passe aussi deux lignes adiabatiques. Même si 

 l'on supposait les deux valeurs de ^ égales, par exemple pour 

 3 et 5 degrés, les deux valeurs de seraient différentes, atten- 

 du que les expériences ne donnent pas pour (—\ des valeurs 



\d i/p 



telles, qu'à deux températures, pour lesquelles v est le même, 



/ch;\ également la même valeur. Si maintenant on se 

 \dt /p 



meut sur la surface, suivant la Kgne qui représente la pression 

 de 1 atmosphère, vers le volume minimum, l'angle compris 

 entre les deux Hgnes adiabatiques diminue de plus en plus, 

 pour devenir nul au point du volume minimum, où l'on a 



= 0 et par conséquent 8^ Ici encore on trouve le 



caractère d'un groupe de lignes ayant une enveloppe. Et cette 

 enveloppe devra naturellement coïncider avec celle des isothermes. 

 On voit, par ces remarques, qu'il est inadmissible que deux 

 isothermes puissent se confondre sur toute leur étendue. Dans 

 ce cas, en effet, les deux valeurs de seraient bien égales , mais , 

 à moins de douter à la fois des résultats de M. Grassi et des 



