DENSITÉ d'u>' liquide DANS UNE CAPACITÉ FERMÉE. 219 



le premier cas un peu plus petite et dans le second un peu plus 

 grande que la distance exacte à laquelle l'attraction magnétique 

 est égale à la pression que l'ampoule exerce sur l'anneau H en 

 l'absence du barreau M. 



Quand l'observation, qu'il est d'ailleurs facile de répéter , aura 

 été faite avec soin, la moyenne des deux distances ne différera 

 pas sensiblement de la distance exacte. 



La pression cherchée de l'ampoule sur l'anneau H sera donc 

 une fonction de la moyenne des distances . observées à l'origine 

 du mouvement ascendant et à l'origine du mouvement descendant 

 de l'ampoule. 



Le barreau M devra naturellement être mobile le long d'une 

 échelle divisée ayant une position fixe par rapport aux anneaux 

 H et Gr; on imaginera de même , sans grande difficulté, les autres dis- 

 positions propres à réaliser l'idée dont je viens d'exposer le principe. 



La seule chose qui soit encore nécessaire est d'exprimer en 

 milligrammes, pour chaque distance des centres des deux 

 aimants M et m , l'attraction magnétique ; il est clair que cet élé- 

 ment ne pourra être obtenu que par des expériences préalables 

 faites avec chaque couple spécial de barreaux aimantés. 



La fonction qui lie la force attractive des aimants à leur dis- 

 tance est facile à trouver avec l'exactitude nécessaire. 



Si L et / représentent les demi-distances des pôles nord et sud 

 de chacun des barreaux séparément , et x \sl distance des centres , 

 l'attraction magnétique sera exprimée avec un degré suffisant 

 d'exactitude par la formule: 



\ 1 1 1 



F = A. ^ 



l{x—h — l}^ ' {x-hh-hl)^ L + O 



1 I , 10 L^ L/ 



' = 24 A. 14-^ — • — ^ H- etc. 



où A est un nombre constant , proportionnel au produit des 

 intensités magnétiques des deux aimants. On peut donc , puisque 

 L et / ne sont connus que d'une manière approchée, poser 



