Zweiter Teil. Morphologie. 



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An dem Nadcl(iuer.schliff zeigt der Achsenfaden l)ei jeder Drehung die rote Farbe des 

 Gipses, bei der Längsansicht bietet er dagegen, ebenso wie der Achsenstrang der 3Ionorhap//is- 

 Ffahbiadel, einen Gegensatz seiner Polarisationsfarbe zu derjenigen des breiten äußeren ge- 

 schichteten Randteiles. Erscheint dieser letztere bei entsprechender Orientierung gelb auf 

 dem roten Gipsgrunde, so ist er deutlich blau und vungekehrt, wobei der dem Achsen- 

 strange zunächst gelegene innere Nadelteil die Polarisationsfarbe des Achsenfadens, wenn- 

 gleich in abgeschwächtem Grade und mit nach außen bald abnehmender Intensität, zeigt. Durch 

 eine schmale rote Zone geht dann die Farbe des adaxialen Feldes distad in die entgegen- 

 gesetzte der breiten Nadelrinde über. 



Das Gleiche findet sich bei den großen Begleitnadeln der IlIonor/mf>//is-V{vih\\r,\<\e\, hex 

 den Basalnadeln von Hyaloncma, überhaupt bei allen geschichteten cylindrischen oder spindel- 

 förmigen Meo-askleren oder Meo^askleren-Strahlen sämtlicher Hexactinelliden und anderer Kiesel- 

 spongien (Taf. XLVIl, Fig. 4, 6 u. 8). 



Da, wo die Kiesellamellen und die zwischengelagerten Spiculinlamellen sich nicht in ge- 

 streckter Cylinder- oder Spindelform, sondern in Gestalt von Kug^'elschalen angeordnet zeigen, 

 wie in den so häufio- an Stelle abortierter Strahlen auftretenden hall;)kugeliü:en Buckeln oder am 

 vollkommensten in den kugeligen, konzentrisch geschichteten Kieselperlen, welche bis zu 100 ;j. 

 und darüber Durchmesser bei verschiedenen Hexactinelliden, wie Hyaloiicma, HloiiorliapJns etc. 

 hie und da vorkommen, tritt ein durchaus einfaches Polarisation.sbild sowohl ohne als mit An- 

 wendung des Farben gebenden Gipsplättchens auf (Taf. XLVIl, Fig. 4 u. 5). 



Betrachtet man eine solche kugelige Kieselperle zunächst ohne eingeschobenes Gips- 

 plättchen zwischen den rechtwinklig gekreuzten Nicols, so sieht man bei jeder Lage der Kugel 

 auf dem dunklen Grunde die unter + 45*^ zu den Polarisationsebenen der Nicols orientierten 

 Kugelquadranten hell leuchten, nur geschieden durch die den beiden gekreuzten Polarisations- 

 ebenen der Nicols entsprechenden schmalen dunkeln Zonen und einen centralen dunklen Fleck, 

 welcher der in die Sehachse fallenden Kugelachsenrichtung entspricht. Schiebt man dann ein 

 Gipsblättchen ein, welches das Rot erster Ordnung giebt, so erscheinen die der Achsenebene 

 dieses Gipsplättchens entsprechenden beiden gegenüberliegenden Quadranten gelb, die rechtwinklig 

 dazu orientierten beiden anderen Quadranten dagegen blau. Dies Sinken der Farbe in der auf 

 die Fläche der allein doppelt) )rechenden Spicuhnlamellen senkrechten Achse beweist auch hier 

 den negativen Charakter der Polarisation (Taf. XLVIl, Fig. 5). 



Dasselbe Bild entsteht, wenn man eine der hall)kugeligen oder konischen Erhebungen in 

 ihrer Achsenrichtung von oben betrachtet (Taf. XLVIl, Fig. 4). 



Auch bei sämtlichen übrigen geschichteten K i e s e 1 b i 1 d u n g e n der Hexactinelliden 

 (und aller anderen Kieselspongien), mögen sie eine Gestalt haben, wie immer, herrscht hinsichtlich 

 der Polarisation dasselbe Gesetz, daß die Polarisationsachse die Spiculinlamellen 

 stets rechtwinklig durchsetzt und daß der Charakter dieser Polarisation.swirkung negativ 

 ist, während bei dem langgestreckten Achsenfaden die Polarisationsachse in dessen Längs- 

 richtung liegt und der Polarisationscharakter e]3enfalls negativ ist. Auf die Deutung 

 des scheinbar abweichenden Verhaltens der Polarisations-Achsenrichtung des Achsenfadens und 

 der inneren Spiculinlamellen im Verhältnis zu den äußeren komme ich zurück bei der weiter 



Deutsche Tiefsee-Expedition 1898 — 1899. Bd. IV. 3 ^ 



