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qui discende, a bene riflettervi, dovere i piani di prova necessari per esplorare gli 

 effetti della elettrostatica induzione, anche per l'indicato motivo, essere piccolissimi ; 

 circostanza trascurata da tutti per tale genere di sperienze, a cominciare da Coulomb. 

 Per evitare così fatto inconveniente, vi sono tre modi: uno dei quali consiste 

 nel valersi di un inducente costante, di cui la influenza si rende sensibile a breve 

 distanza: VaUro, quando vogliasi adoperare un inducente ordinario, cioè non costante, 

 consiste nel collocare l'elettroscopio, dentro un casotto di bandone, comunicante col 

 suolo, per difenderlo dalla induzione: il terzo modo consiste nel coprire l'inducente 

 con un cilindro di rete metallica non isolata, ed a maglie strette, per evitare ogni 

 effetto della inducente sull'indotto, mentre questo viene portato nell'isolamento a con- 

 tatto dell'elettroscopio: l'attuale terzo modo è il piìi sicuro di tutti. L'illustre Fa- 

 raday usava sempre la copertura di rete conduttrice non isolata, nelle sperienze di 

 simile natura (') in ciò discorda il Pisati. 8.° Il variare, sotto la medesima induzione, 

 la distanza fra l'indotto e l'inducente, a parità di circostanze. Imperocché i corpi 

 medesimi sieno collocati sopra una stessa retta P Q (fig. 4), divisa in millimetri. Pren- 

 dasi per inducente un corpo A, caricato di elettricità nel modo ordinario, come sarebbe 

 un globo metallico isolato, una comune bottiglia di leida, o qualunque altro corpo 

 elettrizzato; però senza che la carica elettrica sia racchiusa per tutto da un coibente. 

 Pongasi un corpo metallico isolato B sotto la influenza di questo inducente A: si 

 potranno verificare i tre seguenti diversi effetti. 



I. ° Se l'indotto B sia sufficientemente lontano dall'inducente A, in tal caso può 

 verificarsi, che sottraendo il B alla influenza di A, e quindi portatolo nell'isolamento 

 a contatto dell' elettroscopio a pile secche, lo stesso B si mostri carico di elettricità 

 omonima della induceute, che sarà positiva se A sia caricato positivamente; o vice- 

 versa. Ciò si spiega riflettendo, che la omonima stessa , comunicata dall' inducente 

 all'aria circostante , viene spinta lungi dall'inducente medesimo, e perciò comunicata 

 all'indotto B. Questo adunque, oltre alla indotta di seconda specie, sviluppata in 

 esso dalla ricevuta influenza, conterrà eziandio la omonima della inducente, che 

 l'aria gli ha comunicato; e perciò dovrà possedere maggior carica. di omonima della 

 inducente, di quello sia di elettricità indotta di prima specie. Quindi è chiaro che 

 le due contrarie elettricità, le quali si trovano sul corpo B, dovranno insieme neu- 

 tralizzarsi, allorché cessò la induzione sul corpo stesso; laonde questo dovrà mostrare 

 all'elettroscopio una elettricità risultante omonima della inducente. 



II. ® Se l'indotto medesimo si collochi pili vicino all'inducente A in B', si potrà 

 trovare una tale distanza fra questi due corpi, dalla quale, se l'indotto stesso venga 

 sottratto alla induzione, quindi portato nell'isolamento sull'elettroscopio, mostrerà 

 una elettrica risultante contraria della inducente, cioè negativa, essendo A caricato 

 positivamente; o viceversa. Ciò si spiega riflettendo, che divenuta maggiore la repul- 

 sione della inducente per se stessa, cioè per la indotta di seconda specie, si deve 

 produrre la dispersione di questa dall'indotto B; cosicché sul medesimo la indotta 

 di prima specie, la quale non si può mai disperdere, finche rimane tale, si troverà in 

 maggior copia della sua contraria. Laonde neutralizzandosi fra loro queste due contrarie 



(') Vedi De la Rive Traité d'électricite' the'orique et pratique. Paris 1854, t. 1°, p. 69 et 70. 



