— 189 — 



Ma riguardo alle obbiezioni di questo dotto fisico, noi risponderemo completamento 

 in altra prossima pubblicazione. 



L'analisi matematica fino ad ora, non ha potuto abbracciare colle sue formule, 

 ne che la indotta non tende, ne che la induzione si esercita eziandio per linee 

 curve, ossia per l'ambiente, ne che non traversa le masse conduttrici non isolate. 

 Quindi è da credere, che assai difficilmente l'analisi medesima potrà porre sotto il 

 suo dominio, quelle fasi elettrostatiche, delle quali ora parlammo, e che possono 

 condurre in errore chi sperimenta. 



§ 5. 



In terzo luogo (§ 1), per quello riguarda il porre in evidenza maggiore, come 

 avvenga, che adoperando l'inducente costante, possano evitarsi le perturbazioni, arrecate 

 al fenomeno della elettrostatica influenza, dalle cagioni estrinseche al fenomeno stesso, 

 passiamo a ragionare come siegue. Dopo quanto fu esposto, certo è, che il miglior 

 mezzo per isperimentare sul fenomeno di cui ci occupiamo, consiste nel adoperare per 

 induttore la boccia di Leida, chiamata da me inducente costante (fig. 2 e 3). Poiché da 

 questa la carica elettrica non può disperdersi affatto, e la influenza si mantiene co- 

 stante, fino a che la elettrica tensione fa equilibrio colla resistenza, opposta dal coibente 

 al passaggio della elettricità per produrre questo equilibrio, che una volta raggiunto, 

 non avvi ragione perchè debba cessare. Con tale mezzo, qualunque sia la distanza fra 

 l'indotto e l'inducente, non potrà mai succedere il trasporto della elettricità dall'in- 

 ducente sull'indotto, ed anche qualunque sia lo stato igrometrico dell'aria. Con questo 

 mezzo il trasporto medesimo non avrà luogo, qualunque sia la quantità della carica 

 inducente, non che la sua tensione. Dicasi altrettanto riguardo alla quantità di vapore 

 acquoso, contenuto nell'aria dell'ambiente ove si sperimenta. Con questo mezzo la forma 

 dell'indotto, nulla potrà cangiare negli effetti unicamente dovuti alla induzione. In 

 fatti comunque rendasi acuminato, e lungo quell'estremo dell'indotto, che all'indu- 

 cente più si avvicina, sempre troveremo essere la elettricità indotta di seconda specie 

 quella, che si disperde, non mai 1' altra di prima : perchè questa sola è priva di 

 tensione, non già l'altra. Ciò conferma evidentemente la teorica di Melloni sul feno- 

 meno di cui ci occupiamo. 



Sperienza prima. 



Sull'indicato estremo dell'indotto isolato, fu da me applicata una punta metallica 

 molto acuta, e lunga tre decimetri, l'indotto di questa forma fu sottoposto ripetutamente 

 all'inducente costante; quindi portato sull'elettroscopio, manifestò sempre una elettricità 

 contraria della inducente: segno manifesto che la omonima della inducente si era in 

 parte dissipata, ma non la sua contraria. Con questo mezzo, comunque sia collocato l'in- 

 dotto rispetto all'inducente, si avranno sempre nel primo gli effetti stabiliti dalla 

 teorica di Melloni. Da ultimo con questo mezzo, non potrà mai liberarsi menomamente 

 la indotta di prima specie, perchè la influenza non può mai diminuire, a motivo che 

 non può diminuire per dispersione la carica inducente. Quindi si verifica sempre, che" 

 sottoposto più volte, per tempi diversi, l'indotto non isolalo alla costante influenza, e 

 poscia portato nell'isolamento all'elettroscopio, l'indice di questo manifesterà sempre 



