leggo che ad esse Coulomb attribuì, sulla quale non mancano dei dubbi. Haustbée, 

 Tylor, Dufay, e Muschembroeck, hanno procurato raggiungere questa legge, ma senza 

 effetto. Più tardi, dopo che Coulomb ebbe applicata la sua bilancia di torzione a 

 questa ricerca, molti fisici, e specialmente quei matematici, riconobbero con lui, che 

 la legge in proposito era esatta. Però Configliacchi, Harris, Parrot, Kamtz, Simon, 

 Yalin, Gerbi, Gherardi, Lord Macon, Robison, Pianciani, ed altri fisici, riguardarono 

 la stessa legge come non ancora evidentemente dimostrata ('). L'illustre Becquerel rico- 

 nobbe la necessità di sottoporre le vedute di Harris a nuove prove e sperimenti ('). 

 Con questo nuovo mezzo lo sperimentatore si trova esonerato dal correggere le perdite, 

 che incontrano le cariche di elettricità, sia per l'aria, sia pei sostegni, nel tempo della 

 sperienza colla medesima bilancia, lo che non è piccolo vantaggio ; dal quale si ottiene 

 maggiore semplicità, ed esattezza maggiore nello sperimentare. Mediante questa bilancia 

 dunque, costruita cioè con inducenti costanti, si evitano gli errori, che assai proba- 

 bilmente s' incontrano, sperimentando come al solito, cioè con inducenti non costanti, 

 dai quali la elettricità può nell'aria dissiparsi. 



Possiamo di piìi con tale mezzo conoscere sperimentalmente la leggo, che siegue 

 nell'esercizio suo complessivo la forza elettrica inducente, col variare la distanza fi'a 

 l'origine della induzione stessa, ed il corpo indotto, ovvero anche a distanze uguali, 

 ma variando le dimensioni dell'indotto. Imperocché adoperando un inducente costante, 

 non abbiamo bisogno di correggere gli effetti della elettrica dispersione, che durante 

 la sperienza si verifica, quando la inducente non sia costante. A tal fine in una 

 giornata di aria ben secca, si accosti gradatamente un opportuno indotto all'inducente 

 costante, facendolo comunicare col suolo mentre riceve la induzione. Quindi l'indotto 

 medesimo, nell'isolamento, si porti a contatto di un buon elettroattinometro, e si mi- 

 suri esattamente la deviazione dell'indice di questo istromento, per la carica ricevuta 

 di elettricità indotta di prima specie, divenuta ora libera. Si ripeta questa operazione 

 a distanze sempre diverse, ed a distanze sempre uguali, ma con diverse dimensioni del- 

 l'indotto; ed ogni volta, prima di sottoporre questo nuovamente alla induzione^ si riduca 

 sempre nello stato neutrale. Operando in tal guisa, e con le opportune cautele, si potrà 

 riconoscere con molta facilità, ed esattezza, la legge che siegue la quantità della indotta 

 di prima specie sopra un corpo indotto, sia col variare la distanza fra esso e l'inducente, 

 sia col variare la natura dell'indotto, sia da ultimo col variare le sue dimensioni 

 a distanze uguali. 



Conoscendosi che il vuoto torricelliano costituisce il migliore coibente, si po- 

 trebbe anche con questo mezzo, avere un altro inducente costante, di cui però la 

 costruzione sarebbe meno facile di quella, colla quale si ottengono gl'inducenti co- 

 stanti precedentemente dichiarati. 



4.° Con un inducente costante possiamo evitare anche la difficoltà di avere 

 pili cariche uguali esattamente fra loro; inoltre possiamo con vantaggio pur anche 

 servirsi di questo inducente come induziometro. 



(1) Vedi Comptes rendus, t. 76, p. 1296. 



(•-) Ibidem, p. 1297 — Vedi anche il Poligrafo di Verona, t. 2.°, fase. V e VI, pag. 142. — vedi 

 pure Traité de l'électricité, et du magnetisme, par Becquerel, t. V., 2" partie, p. 86. 



