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con un bastoncello coibente, nella regione in cni vi è la omonima della inducento, 

 tosto il cilindro manifesta, togliendolo dalla induzione, una carica eteronima alla in- 

 diicente stessa, ed il bastone dielettrico si troverà caricato della omonima di questa. 



Cosiffatta sperienza, secondo quello che ho dichiarato avanti, per nulla convalida 

 quanto fu asserito dal nominato professore; poiché la dispersione della omonima, può 

 ben'essere favorita dalla penetrazione nel bastone coibente, ma essa si disperde ugual- 

 mente se col detto bastone si tocca la parte prossima o la lontana all'inducente, o 

 anche se non si tocchi punto; giacche in questo caso è l'aria medesima che circonda 

 l'indotto, la quale a poco a poco disperde la omonima stessa. 



La facoltà che ha l'elettrico libero di penetrare nelle masse coibenti, è stato il 

 mezzo appnnto di che si è servito il prof. Volpicelli, per verificare la teorica di Mel- 

 loni sulla distribuzione della omonima della inducente in tutta la superficie dell'in- 

 dotto. Se infatti si esplorasse un'elemento del cilindro influenzato, nella parte pros- 

 sima all' induttore, sostenendo questo elemento con un sottilissimo filo coibente, in cui 

 non vi è sensibile penetrazione dell'elettrico, avendo esso elemento, come dice Melloni, 

 ambedue le indotte, in quantità però tanto diverse tra loro; avverrebbe che sottratto 

 dalla indazione, ne seguirebbe la neutralizzazione parziale delle due contrarie tra loro, 

 rimanendo in esso una risultante eteronima dell'inducente, perchè è in questa parte 

 maggiore, e con ciò si cadrebbe appunto nella nota sperienza di Wilke e non si po- 

 trebbe mettere in chiaro se la indotta di seconda specie esiste o no, sotto l'induzione, 

 anche nella parte dell'indotto la più prossima all'inducente. Servendosi per tanto del 

 coibente che presenti piccola superficie, annessovi un piccolissimo dischetto metallico col 

 quale si tocca la parte dell'indotto prossima all' induttore, potendo l'elettrico omonimo 

 che è libero, penetrare nel coibente stesso, avviene, che il dischetto portato all' elet- 

 troscopio manifesta una quantità d'indotta omonima penetrata nel coibente, la quale 

 supera la quantità d'indotta di prima specie generata dall'induttore su questo piccolis- 

 simo piano di prova, e si ha così una risultante omonima, che non si sarebbe potuto 

 ottenere, se non si fosse per mezzo della penetrazione dell' elettrico accresciuta sul 

 piano di prova la quantità di quella, che nel punto toccato era tanto minore del- 

 l'altra. Con ciò si dimostra nel più evidente modo, che la omonima della inducente si 

 trova realmente anche in quella parte dell'indotto che all' inducente più si avvicina, 

 e che delle due indotte solo quella di seconda specie ha potere di penetrare nel 

 coibente. 



Questo piccolissimo piano di prova può essere formato anche da un dischetto 

 soltanto di coibente, ed impedendo che la superficie di questo rivolta all'induttore 

 riceva la induzione, col coprirla di foglia di stagno comunicante col suolo, per mezzo 

 di un filo metallico annesso ad esso, e che fa l'ufScio di manico. Per tal modo non 

 ricevendo questo piano di prova coibente l'azione dall'induttore, manifesta anche in più 

 quantità la indotta di seconda specie in esso penetrata. 



È però da notare che se si tocchi la parte del cilindro vicina all'induttore con un 

 coibente, che presenti una superficie piuttosto ampia, appariranno tanto questo quanto 

 il cilindro ambedue carichi di elettricità eteronima, però questa elettricità manifestata 

 dal coibente, non è che l'abbia ricevuta per penetrazione in esso di quella che trovasi 

 sull'estremo del cilindro; ma fu generata su lui medesimo per influenza della inducente. 



