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na .nh = m b.m h zq sen (p, 



donde 



na.nh — mb . mh 



(1) sena)= . 



z q 



Da questa formula si vede chiaro, che quanto più sarà piccolo il peso q di ciascun 

 pendolino, tanto piìi sarà grande, a parità di circostanze, l'angolo 9 della divergenza, 

 e viceversa. Ora suppongasi che, dopo messi nell'isolamento i pendolini, venga scari- 

 cato l'induceute c, avremo 



in b. mh = 0. 



E poiché si suppone la indotta di prima specie possedere tensione, dovrà essa, tanto 

 prima, quanto dopo la scarica dell' inducente, trovarsi distribuita presso che ugual- 

 mente suir elettrometro a pendolini. Questa distribuzione risulterà nei due casi ora 

 indicati, presso a poco eguale nei medesimi, specialmente per essere piccola molto la 

 superfìcie dell'elettrometrino stesso, aEQnchè il suo peso non si opponga efficacemente 

 all'apertura dei pendolini, come viene prescritto dalla formula (1). Da ciò discende che 

 tanto l'anellino h, quanto le palline p, debbono avere piccolissima estensione. Quindi 

 è chiaro che il momento della elettricità contraria della iuducente dovrà, dopo scari- 

 cato l'induttore, trovarsi presso a poco eguale a quello che era prima di questa sop- 

 pressione; cosicché la (1) si ridurrà nella 



, na . nh 



(2) sen ffl = ' 



zq 



e perciò rp' > (p. 



In questa prima fase adunque, per essersi ammesso, che la indotta di prima specie 

 possegga tensione, dovi-ebbe, quando è tolta la induzione di c, crescere la divergenza 

 (p data dalla (2), rispetto quella o data dalla (1) sotto la induzione di c. Ma invece 

 la sperienza dimostra, che quando venga soppresso l' inducente c, allora l'angolo 9 

 diminuisce. Dunque l'essersi ammesso che la indotta di prima specie possegga tensione, 

 per la quale i pendolini divergono, deve riconoscersi falso. E siccome la divergenza esiste, 

 perciò la medesima deve unicamente attribuirsi alla induzione curvilinea di Faraday. 



Per maggiormente convincersi essere ciò vero, si rifletta che dopo scaricato l'in- 

 duttore, la carica negativa , cioè quella corrispondente alla indotta di prima specie, 

 sussiste ancora su i pendolini. Perciò se questa carica fosse stata quella, che durante la 

 induzione produceva la divergenza dei pendolini, come per ipotesi {data e non concessa) 

 fu ammesso, la medesima carica, ora che le maggiori forze attraenti cessarono, cioè 

 quelle procedenti dall'induttore c, avrebbe dovuto accrescere la divergenza dei pen- 

 dolini stessi. Ma ciò sperimentalmente non si verifica punto , ed invece la indicata 

 divergenza diminuisce ; dunque sussistendo la induzione, non può riguardarsi la di- 

 vergenza dei pendolini comunicanti col suolo, essere cagionata dalla indotta di prima 

 specie, la quale perciò non tende, ossia non respinge sè stessa. Dunque mediante la 

 induzione su i pendolini, si ottiene la evidente dimostrazione, che la indotta di prima 

 specie non possiede in attualità la molecolare forza repulsiva. 



Questa conclusione accertata una volta per la prima fase del fenomeno in discorso, 



