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Ammettendo i fatti che si possono dimostrare col Diiiamoscopio, si potranno stabi- 

 lire a priori le configurazioni che le masse fluide tendono ad acquistare sotto l'in- 

 fluenza della luce. Così, considerando in primo luogo nna massa fluida fisicamente 

 omogenea e di figura sferoidale, si può dimostrare che, esposta all'azione d'un' punto 

 luminoso situato esternamente, essa prenderà la forma d'un menisco. Infatti le 

 parti esterne di questa massa rivolte verso il punto luminoso si troveranno rischiarate 

 dalla luce diretta, mentre le parti opposte saranno rischiarate dalhx luce trasmessa, 

 la quale è necessariamente più debole che la luce diretta; le prime dunque rice- 

 veranno un' impulsione maggiore di quella ricevuta dalle seconde, la luce che 

 traversa lo sferoide nel senso del diametro di questo proverà un affievolimento piìi 

 grande di quello provato dalla luce che traversa lo sferoide nel senso d'una corda, 

 ed in quest'ultimo caso la velocità acquistata dalle parti attraversate sarà maggiore 

 di quella acquistata dalle parti attraversate dal diametro; l'azione della luce conti- 

 nuando, è evidente che lo sferoide prenderà la forma d'un menisco colla convessità 

 rivolta verso il punto luminoso. 



Se si consideri una massa fluida che non sia fisicamente omogenea, l'insieme 

 obbedirà alla legge alla quale si trova sottoposta una massa omogenea, ma per le 

 singole parti l'azione della luce non sarà uguale; le velocità che acquisteranno saranno 

 differenti, e l'azione della luce continuando, la massa si troverà distinta in zone com- 

 poste ciascheduna di parti fisicamente omogenee. Si riconosce così nella luce un 

 potere elettivo e decomponente. 



Allorquando si consideri una massa compatta, inviluppata da un'atmosfera, si 

 troverà che in ogni caso la velocità impressa dalla luce a questa massa sarà minore 

 di quella che imprimerà all'atmosfera, e che in conseguenza il sistema riuscirà eccen- 

 trico. Sarà facile convincersi che la pressione esercitata da questa atmosfera sarà 

 massima al punto della faccia rischiarata per dove passa la linea che unisce il centro 

 di gravità di questo sistema al punto luminoso; nella direzione opposta vi sarà un 

 altro massimo dovuto alla ricorrenza delle parti che furono respinte dalla porzione 

 illuminata dell'atmosfera. E facile avvedersi che in tali condizioni tutta questa atmo- 

 sfera passerebbe dalla parte non illuminata, costituendo così come im' appendice 

 caudata al nucleo compatto; ma se questo si muovesse attorno al punto luminoso, 

 l'asse di simmetria del sistema considerato tenderebbe a mantenersi sul prolungamento 

 del raggio vettore, e la massa atmosferica tenderà a prendere un moto di rotazione intorno 

 al nucleo solido, moto diretto nel senso del movimento generale del sistema. In questo 

 caso l'asse di simmetria, per ciò che concerne le pressioni, si troverà fare un certo 

 angolo con la direzione del raggio vettore; in fatti dal lato in cui il sistema si avanza 

 la massa atmosferica possiede un movimento opposto in direzione a quello che la 

 luce tenderebbe a comunicargli, mentre dall'altro lato la massa atmosferica possiede 

 im movimento concordante con quello che la luce tende ad imprimergli, talché nel 

 primo caso vi sarà un eccesso di pressione, mentire nel secondo vi sarà diminu- 

 zione di pressione ; dunque 1' apice dell' asse di simmetria per ciò che concerne le 

 pressioni si troverà diretto verso il lato che avanza e farà un certo angolo con la 

 direzione del raggio vettore. Se, oltre che dall'atmosfera, il nucleo si trovasse coperto 

 da uno strato liquido, questo dovrà subire delle dilformazioni per il fatto delle ineguali 



