Die (ies^ch wimligkeitsverluste bei den langsamen Kathodenstrahleii 



Es wurde dies Resultat niclit ohne erhebliche Schwiei'igkeiteu erreicht. Aus 

 verschiedenen Versuelien mit anderen Auffangssystenien als dem liier benutzten 

 ging es hervor, dass ungewollte elektrische Kräfte die Kurve so beeinflussten, dass 

 sie eine gegen die X-Achse geneigte Lage einnahm. Diese Kräfte hatten ihren 

 Sitz im Auffangssystem. Durch das Netz hindurch, auf der dem Versuchsraum 

 zugekehrten Seite, tritt ein elektrisches Streufeld. Die seitlichen Kraftkomponeuten 

 dieses Streufeldes geben den ankommenden Strahlen seitliche Geschwindigkeits- 

 komponenten, und ein Teil der Strahlen, die bei kleiner l)remsenden Spannung in 

 den Käfig gelangen, wird bei grösserer Spannung durch die Wirkung dieses Stren- 

 feldes vom Käfig ferngehalten und von der Netzfläche absorbiert. 



Diese Wirkung hat einen üblen Einfluss auf das Aussehen der Kurven. Die 

 scharfen Abstufungen der Kurven (IV — VIII) verschwinden oder werden undeutlich, 

 da die Wirkung des Streufeldes auf die langsamen Strahlen viel grösser als auf 

 die schnelleren Strahlen ist. 



Besonders am Ende der Kurve war die Wirkung des Streufeldes deutlich zu 

 sehen, denn der Abfall der Kurve fing schon an bei einer bremsenden Spannung, 

 die bedeutend niedriger war als die Geschwindigkeit der ankommenden Strahlen. 



Es schienen demnach die ankommenden Strahlen gegen die zwischen U und E 

 eingeschaltete Spannung verzögert, was natürlich den Tatsachen keine Rechnung trägt. 

 Es darf dann auch nicht geschlossen werden, dass die Strahlen Geschwindigkeitsver- 

 luste erlitten haben, denn die Wirkung ist ja auch in vollkommenen Vakuum vorhanden 

 und nur der Unvollkommenheit des benutzten Auffangssystems zuzuschreiben. 



Ich war darum bemüht diese Wirkung zu eleminieren. Ich habe das zuerst 

 benutzte Netz (Platinnetz, berusst, Fadendicke 0,1 mm) durch eine durchlöcherte 

 Platte (Messing, Dicke 1,5 mm, Löcliergrösse 1 mm^) ersetzt, durch deren Kauälchen 

 die Strahlen liindurchtraten. Da die Kraftlinien jetzt in den Kanälchen enden war 

 zu erwarten, dass die Strahlen nur ganz geringe seitliche Geschwindigkeitskompo- 

 nenten bekämen. Die experimentelle Kurve zeigte sich jedoch in diesem Falle noch 

 mehr verzerrt als im ersten Falle, wo das einfache Platinnetz benutzt wurde. Dies 

 kam offenbar daher, dass die verhältnismässig grossen Kanälchenflächen die darüber 

 streifenden, wenig abgelenkten Strahlen absorbierten. 



Es wurde dann klar, dass sowohl das Streufeld wie eine grosse Auffangsfläche 

 vermieden werden mussten. Dies wird erreicht durch ein Doppelnetz vom sehr 

 dünnen Platindraht ^ Die mit dem Doppelnetz in Vakuum erhaltene Kurve verlief 

 vom Abszissen-Nullpunkt ab dieser Achse vollkommen parallell, wie es die Figur 

 II darstellt. 



Es zeigte sich jedoch nocli am Ende der Kurve eine kleine Verzerrung, wo- 

 durch der steile Abfall am Ende der Kurve etwas früher anfing als entsprechend 

 der zwischen U und E eingeschalteten Spannung zu erwarten war. Es wurde ver- 



' Das Platiiinetz wurde ganz einfach so gemaciit, dass diinner Platindralit — Dicke 0.02 mm 

 — auf einen Messingrahmen — Dicke 1 mm — aufgewickelt wurde. Die Maschengrösse war 

 ungefär 1.5 mm^. 



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