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NÜK AkesHoii 



nnitet, es käme diese Wirkung von liickliiuligen Htralilen vom Inneren des Kätigs. 

 Diese Strahlen kiuuiten nämlicli von den elektrisclien Kräften im Inneren des Käfigs 

 wieder in den eigeutliclien Versuelisrauin zurückgeschleudert werden. Es wird dann 

 nötig, auch elektrische Kräfte vom Inneren des Käfigs fernzuhalten. Zu diesem 

 Zweck wurde in der Käfigöffnung ein gebogenes Platinnetz angebracht (Fig. I). 

 Dies Netz hatte eine sehr vorteilhafte Wirkung. 



Die jetzt im höchstmöglichen Vakuum erhaltene experimentelle Kurve stimmt 

 mit der theoretischen Kurve vollkommen überein. Sie verläuft der Abszissen- Achse 

 parallell, bis das bremsende Feld der Strahlengeschwindigkeit gleich ist. Sie fällt 

 dann steil ab entsprechend der Verteilung der Anfangsgeschwindigkeiten der von 

 der Kathode ausgeschleuderten Elektronen ^ 



Die durch graphische Differentation der experimentellen Kurve erhaltene ge- 

 strichelte Kurve der Fig. II zeigt die EnergieverteiJung im Vakuum. Man sieht, 

 wie zu erwarten ist, die Energie nur auf einen einzigen relativ kleinen Geschwindig- 

 keitsbereieh verteilt. 



Es ist zu bemerken, dass diese Euergieverteilung nur im höchstmöglichen 

 Vakuum, das durch andauernde Wirkung der zur Evakuation benutzten Molekular- 

 pumpe- zusammen mit Kühlung gewisser Teile des Versuchsrohres samt der Ver- 

 bindung mit dem zur Druckmessung gel)rauchten Mc Leodschen Manometer erzielt 

 wurde, stattfand. Die Kühlung gescliah durch eine Kältemischung von absoluten 

 Alkohol und fester Kohlensäure. Diese Kältemischung (von der Temperatur — 72" C.)^ 

 wurde in Dewar-Gefässen aufbewahrt, in welche die zu kühlenden Teile einge- 

 taucht wurden. 



Wurde das Versuchsrohr nicht gekühlt, so zeigte die Energieverteilungskurve 

 die Energie über zwei Geschwindigkeitsbereiche verteilt. Der eine Bereich gehört 

 den zum Käfig gelangten unveränderten Strahlen, der andere, wie im folgenden 

 dargelegt wird^ Strahlen an, die heim Zusammentreffen mit den MoleJaiten des Gas- 

 residuums Geschivindigl'eitsverhisfe erlitten liahen. 



Demi in dem Falle, wo das Versuchsrohr nicht gekühlt wird, können im Ver- 

 suchsrohr ungeachtet andauernder Wirkung der Molekularpumpe noch Gasreste einen 

 Druck ausüben, der dem Sättigungsdruck des Quecksilbers im Mc Leodschen Mano- 

 meter gleich ist. Dieser Druck ist bei hoher Zinnnertemperatur beträchtlich, wird 

 jedoch nicht vom Manometer angezeigt"'. Es wird demnach immer bei allen Ver- 

 suchen, wo genaue Druckangaben erforderlich sind, das Versuchsrohr gekühlt. 



' Ueber die lichtelektiische Geschwindigkeitsverteiluiig siehe 0. Ramsauer. Ann. d. Ph. 

 B. 45. 1914. S. 1121. 



^ Die für diese Versuche benutzte Molekularpumpe wurde von der Heidelberger Akademie 

 der Wissenschaften zur Verfügung gestellt. 



^ LANnoi.T-BöRNSTKiN: Phj'sikalisch-Chemische Tabellen. 



* Herr C. Ramsauek hat durch .\bsorptionsmessungen den Druck eines Molekularpumpen- 

 vakuums mit gleichzeitiger Kühlung zu weniger als 5/100000 mm. Hg. bestimmt. Siehe Ann. d. 

 Phys. 1914. B, 45. S. 999. 



Die Zimmertemperatur konnte im lichtelektrischen Arbeitszimmer des Heidelberger Physi- 



