14 



Nils ÄkeHsoii 



Platte kommenden Strahlen abhängig ist, und zwar in der Weise, dass, wenn die 

 Gescinvindigkeit der letzteren um einen bestimmten Betrag zunimmt, die Geschwin- 

 digkeit der im Gase entstandenen Strahlen um genau denselben Betrag zunimmt. 



Jetzt ist aber die Geschwindigkeit sowohl durch ultraviolettes Licht ausgelö- 

 ster Strahlen wie die der sekundären Kathodenstrahlen immer klein gefunden. 

 Die Geschwindigkeit der sekundären Kathodenstrahlen ist weiter unabhängig von 

 der Geschwindigkeit der sie erzeugenden Strahlen ^ Für das ultraviolette Licht von 

 einer bestimmten Lichtquelle ist auch eine konstante Geschwindigkeit oder jeden- 

 falls Geschwindigkeitsverteilung zu erwai'ten. Da jedoch, wie oben gefunden, die 

 langsameren Strahlen in nnserem Falle eine von den erzeugenden Strahlen abhängige 

 Geschwindigkeit haben, können sie nicht aus den unter A und B erwähnten Grün- 

 den entstanden sein. ^ 



Es bleibt dann nur die dritte Möglichkeit übrig. Die beobachteten Strahlen, 

 die langsamer sind als ents|>reehend der zwischen U und E eingeschalteten 

 Spannung zu erwarten war, kommen zu Stande dadurch, dass die von der Platte 

 U kommenden Elektronen Ijeini Znsammentreffen mit den Sauerstofmolekülen im Ver- 

 ■mchsrohr Geschwindigkeitsverluste erlitten haben. Und im allgemeinen entstehen die 

 Abstufungen der Kurven (Fig. IV — VIII) dadurch, dass die ursprünglichen Strahlen 

 im Gasresiduum Geschwindigkeitsverlusten unterliegen, wodurch sie zu langsameren 

 Strahlen umgewandelt werden. Der Betrag des Geschwindigkeitsverlustes ist der 

 Stufenlänge gleich. In den Energieverteilungskurven (siehe die gestrichelte Kurve 

 der Fig. IV und die ausgezogene untere Kurve der Fig. V) ist der Betrag des Geschwin- 

 digkeitsverlustes gleich der Abszissendifferenz der Energiemaxima zu setzen, wobei 

 die Differenzen von dem Maximum der unveränderten Strahlen gerechnet werden. 



In nicht ganz derselben Weise muss der öfter beobachtete, ziemlieh steile erste 

 Abfall [von 0 bis 2 oder 3 Volt] sämtlicher für die gewöhnlich benutzten Geschwin- 

 digkeiten aufgenommener Kurven (Siehe z. B. Fig. IV und V) gedeutet werden. 

 In der Tat können hier verschiedene Wirkungen die Kurvenform beeinflussen. Wir 

 werden darum diese Wirkungen jede für sich betrachten. 



Langsame, sekundäre Kathodenstrahlen können zum Käfig durchdringen, wenn 

 das bremsende Feld noch schwach ist. Sobald jedoch das Feld die Stärke der 

 grössten vorkommenden Geschwindigkeiten dieser sekundären Strahlen erreicht hat, 

 werden sie alle wieder in den eigentlichen Verzuchsraum zurückgeschleudert. Da 

 die Kurven im allgemeinen schon von 3 Volt bremsender Spannung ab der Ab- 

 szissenachse Y)arallel verlaufen, so ist mit Sicherheit der Einfliiss der sekundären 



' F. Lenaed, Ann. d. Phys. B. 8. S. 196. 1902. B. 15. S. 502. 1904. 



^ Im elektrischen Felde zwischen ü und E beschleunigte sekundäre oder durch das ultra- 

 violette Licht ausgeloste beschleunigte Elektronen können keinen steilen Abfall wie den beobach- 

 teten verursachen. Es müsstcn nilmlicb, wären diese Strahlen vorhanden, alle Geschwindigkeiten 

 von einem unteren Gi-enzweit — tier Anfangsgeschwindigkeit — bis zu der Geschwindigkeit, die 

 <lurcii die Spannung zwischen V und gegeben ist, + die Anfangsgeschwindigkeit vorkommen. 

 ],)ies milsste eine Neigung dei' Kurve gegen die X-Aciise verursachen. Da eine Neigung nicht" zu 

 ))eobachten ist, ist es deutlich, dass Strahlen der erwiilmten Art jedenfalls nur in sehr geringer 

 Menge vorkommen. 



