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Nils Åke sson 



Funktion dann allmählich abklingt. Der Maximumwert der Funktion wird für die 

 grösseren Geschwindigkeitsverluste langsamerer erreicht als dies der Fall mit dem 

 kleinsten Geschwindigkeitsverlust war. 



TABELLE XL 

 Stickstoff. 



Geschw. 



Druck. 



A 



B 



C 



D 



— log B 

 P 



±logC 



±logD 



■10. 



0.0093 



1. 



1.078 



1.171 



1.243 



8.5 



7.4 



10.2 



40. 



0.0107 



1. 



1.080 



1.185 



1.296 



3.1 



6.9 



10.5 



b. Häufigkeit der Geschwindigkeitsverluste 

 und Molekulargrösse. 



Es ist oben dargelegt, dass es sehr wahrscheinlich ist, dass der in Methan- 

 und Propylenmolekülen enthaltene Wasserstoff für die Energieabsorption sehr mass- 

 gebend ist. Demnach wäre zu erwarten, dass die Häufigkeit der Geschwindigkeits- 

 verluste von der in dem Moleküle vorhandenen Zahl der Wasserstoffatome abhängig 

 wäre, und zwar müsste die Häufigkeit für eine bestimmte Strahlengeschwindigkeit 

 mit zunehmender Wasserstoffatomzahl zunehmen. Wir berechnen zu diesem Zweck 

 aus in Methan und Propylen (Fig. V) für 30- Volt-Strahlen beobachteten Kurven 

 die Wahrscheinlichkeit der Summe der Gesehwindigkeitsverluste v und 2?; samt v, 

 2v und 3v. In der Tabelle XII sind dann diese Werte eingetragen. Wir finden 

 in Übereinstimmung mit Obigem, dass die Wahrscheinlichkeit der betreffenden 

 Geschwindigkeitsverluste mit der Zahl der Wasserstoffatome zunimmt (Tabelle XII). 

 Die Werte für Wasserstoff sind durch lineare Interpolation aus den in der Tabelle X 

 enthaltenen Werte für 20- und 40-Volt-Strahlen erhalten. 



TABELLE XII. 









Wasserstoff 



Methan 



Propylen 











CH, 



C3H,, 



1 



log 



c 



5.4 



7.7 



lO.r, 



1 

 r 



log 



D 



8.2 



11,5 



23,0 



