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Nils ÂkeHSon 



messung den Tatsachen vollkonimeji Rechnung trägt. Wir werden finden, dass der 

 absorbierende Querschnitt bei einer bestimmten Geschwindigkeit — öfter einer sehr 

 kleinen — einer Vergrösserung unterworfen ist, d. h. dass die Absorptionskoeffi- 

 zienten bei dieser Gescliwindigkeit einer Vergrösserung unterhegen. Die Absorp- 

 tionskoeftizienten sind also auch nicht bei den kleinen Geschwindigkeiten von der 

 Geschwindigkeit vollkommen unabhängige Grössen. Die Abweichungen gehen in 

 der Richtung, dass die langsamsten Strahlen mehr diirdidriiigtingsfähig als die schnel- 

 leren erscheinen. 



Wir glauben zweckmässig diese Absorption als eine selektive bezeichnen zu 

 können in Analogie mit der selektiven Absorption bei Röntgenstrahlen, wenn wir 

 hier einen Geschwindigkeitsbereich mit einem Wellenlängenbereich bei den letzteren 

 vergleichen. 



Der Nachweis der selektiven Absorption wurde ermöglicht durch eine beson- 

 dere Ausführung der Beobachtungen, indem in einem kleinen Geschwindigkeits- 

 bereicli eine grosse Menge von Punkten beobachtet wurde, wodurch die Abhängig- 

 *" keit der Absorption von der Geschwindigkeit ^als kontinuierliche F'unktion der 

 Geschwindigkeit dargestellt werden kann. 



Wir haben die absoluten Werte der Absorptionskoeffizienten zahleiimässig nicht 

 ermittelt, da diese Werte zum Verständnis des Wesens der selektiven Absorption 

 unwesentlich sind. Wir haben nur das Verhalten der verschiedenen Molekülgattungen 

 in Bezug auf die Geschwindigkeit, bei welcher die selektive Absorption einsetzt, 

 unter einander verglichen. Aus den gewonnenen Material lässt sich jedoch über- 

 sehen, dass in einigen Fällen — z. B. Methan — die Absorptionskoeffizienten bei 

 den kleinen Geschwindigkeiten bedeutend kleiner ausfallen als bei etwas grösserer 

 Strahlengeschwindigkeit. • 



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B. Versuchsanordnung. 



Die benutzte Versuchsanordnung war die in dem ersten Teil beschriebene 

 (Fig. I) mit ganz unwesentlichen Abänderungen. Die Ausführung der Beobacht- 

 ungen gesehall so, dass die durcli das Gasresiduum zum Auffangskäfig K gelangende 

 Menge als Gesamtmenge unabhägig von deren Geschwindigkeit gemessen wurde. 

 Bei diesen Messungen wird also kein bremsendes Feld zwischen und dem Käfig 

 eingeschaltet. Die zum Käfig gelangende Menge wird als Funktion der zwischen 

 U und E eingeschalteten Spannung bestimmt. Zur Verdeutlichung sei hier eine 

 beliebige Beobachtungsreihe mitgeteilt. 



Die Elektrometerausschläge werden daim als Funktion der Geschwindigkeit 

 graphisch eingetragen. Die Fig. IX — XVII geben die Resultate einiger in dieser 

 Weise gemachten Beobachtungen. 



