Die GeschwindigkeitsverluHle hei den langsainen Kathoileiisfralilcii 



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In Kohleiioxyd, wo eine Stufe von der Ijänge 7 V'olt nicht beoljaclitet wurde, war 

 die bei 7 Volt einsetzende selektive AI)Sorption auch sehr undeutlich aus der Ab- 

 sorptionskurve zu ersehen. 



Besonders im Stickstoff, wo das Eintreten der selektiven Absorption bei 2 Volt 

 Strahlengeschwindigkeit anfängt, schien es mir wicbtig nach der Gegenspannungs- 

 methode nachzuprüfen, ob denn wirklicli kleine Geschwindigketsverluste von rund 

 2 Volt vorkommen könnten \ Der Nachweis so kleiner Geschwindigkeitsverluste 

 ist experimentell sehr schwer — wie oben bemerkt — jedoch kann aus Beobach- 

 tungen, die ich über 8-, 15-, 30- und 40- Volt Strahlen besonders zu diesem Zweck 

 vorgenommen habe, mit sehr grosser Wahrscheinlichkeit geschlossen Ayerden, dass 

 Geschwiudigkeitsverluste von dem Betrage zwischen 2 und 3 Volt vorkommen können. 



Da es weiter nicht gelungen ist, eine selektive Absorption in Stickstoff bei 

 rund 7 Volt zu finden, scheint es nicht unwahrscheinlich, dass der in der Tabelle VI 

 enthaltene Geschwindigkeitsverlust ein Multipel eines Geschwindigkeitsverlustes zwi- 

 schen 2 und 3 Volt sein könnte. 



Wir haben also gefunden, dass in einigen Fällen die Geschwindigkeiten, bei 

 welchen die selektive Absorption einsetzt, mit den beobachteten Geschwindigkeits- 

 verlusten gut übereinstimmen, und dass die Fälle, wo die Übereinstinnnung weniger 

 gut war, sieh durch experimentelle Schwierigkeiten leicht erklären lassen, und glau- 

 ben uns dann berechtigt zu schliessen, dass die selektive Absor})tion im allgemeinen 

 durch das Eintreffen der Geschwindigkeitsverluste bei dieser Geschwindigkeit verur- 

 sacht ist. 



d. Die physikalische Bedeutung der Vergrösserung des absorbierenden 



Querschnitts. 



Das aus den Figuren IX — XVII erhaltene Resultat, dass die langsamen 

 Kathodenstrahlen mehr durchdringungsfällig als etwas schnellere Strahlen sind, 

 scheint beim ersten Anblick recht merkwürdig. Wir werden darum die physikalische 

 Bedeutung dieses Resultats näher erörtern und werden finden, dass es ir, Überein- 

 stimmung mit schon bekannten Tatsachen über das Verhalten langsam bewegter 

 Elektronen den Molekülen gegenüber steht. Die Herren Franck und Hertz haben 

 experimentell nachgewiesen, dass langsam bewegte Elektronen an einzelnen Mole- 

 külen reflektiert werden können Wir nehmen also an, es finde bei kleinen 

 Geschwindigkeiten Elektronen reflexion statt, und zwar eine echte d. h. nach den 

 Gesetzen des Stosses vollkommen elastisclier Kugeln. Diejenigen von der Platte 



^ In Stickstoff hat man immer o rosse Wanderlingsgeschwindigkeiten für die negativen Elek- 

 trizitätsträger gefunden, woraus man den Schluss gezogen hat, dass diese Träger freie Elektronen 

 sind, welche dann an den Stickstoff molekülen ohne Gesch'ivindi(jketsverhisf reflektiert werden. Ver- 

 gleiche P. Eenakd, Ann. d. Phys. B. 40. S. iOö. 1913. 



■ Ber. d d. phys G. B. 15. S. 380. 10Î3. 



