/ 



10 A. V. Backlund. 



7. Liknande förhållanden sotn de ofvan beskrifna, som gälla för de från 

 rnolekulparen af K afskilda molekulerna, råda äfven för de i ioner dissocierade 

 molekulerna i en lösning. Tänka vi blott på molekulerna i gebitet A och deras 

 dissociation i a- och &-ioner, de förra positivt, de senare negativt elektriska. När 

 jämvikt inträdt, fylla ioner a hela rummet JÎ, och ioner b likaså samma rum. 

 Detta skall här förstås på samma sätt, som då i art. 4 det talades om de dissocierade 

 rnolekulparen af K, så nämligen, att «-ionerna och &-ionerna bilda två gallerverk, 

 som så gripa in i hvarandra, att de ej kunna lossas, utan att förstöras. Så skall 

 det för öfrigt vara med alla kroppar, som blanda sig med hvarandra, att de bilda 

 gallerverk, som oändligt tätt gripa in i hvarandra. Nu kan den verkan, hvarför 

 en «-ion är utsatt, räknas härröra från endast de andra a-iönerna, från deras elek- 

 triska krafter och från krafter, som egentligen tillhöra pulsationer af det slag, som 

 dessa a hade i molekulen uh, eller, som vi också kunna uttrycka oss, en a-ion är 

 utsatt för de elektriska krafterna från samtliga a- och fr-ionerna, men ej för andra 

 krafter. Men fr-ionerna äro lika mycket negativt-elektriska som a-ionerna äro positivt- 

 elektriska. En elektrisk verkan utåt kan därför ej komma till stånd från dessa 

 a och b tillsaminan, och en verkan på en a eller en b uppträder endast då den 

 elektriska potentialen lider en diskontinuitet vid öfvergången från det ena till det 

 andra af de gallerverk, som bildas af a- och i-ionerna hvar för sig. Och denna 

 diskontinuitet skulle vara föranledd af elektriska dubbellager på gallerverkens ytor, 

 dubbellagren bildade af ion-par a och b. I fall V vore potential af a-systemet i 

 afseende på en yttre punkt, och V — U vore samma systems eller gallerverks potential 

 i afseende på en inre, så skulle, för det första, fc-systemets potential i afseende på 

 en yttre punkt vara = — V och i afseende på en inre punkt = — -(V — U), och 

 därmed skulle, för det andra, för en « ion produkten af tryck och volum bli lika 

 med eU och lika med motsvarande produkt för en 6-ion. Vid jämvikt kan trycket 

 vara konstant och positivt, men då skall äfven U vara för hvarje punkt i lösningen 

 konstant och positivt. — U är då att fatta som potential af ett elektriskt dubbel- 

 lager med konstant moment, utbredt på ytan af a-iouernas gallerverk och med den 

 positivt-elektriska sidan utåt. För 6-ionernas gallerverk kommer samma elektriska 

 dubbellager att hålla sin negativt-elektriska sida utåt. Det synes mig för öfrigt 

 som skulle detta elektriska dubbellager vara att direkt härleda från de elektriska 

 strömmar på ionernas ytor, hvarom talades å sid. 27 i »Kroppars lösning», och 

 som omnämndes ofvan i art. 2. 



U är tydligtvis lika med \ D i art. 7 sid. 8 i »Kroppars lösning». Vi få 

 nämligen 



eU ' — pv = lem T = - el). 



Li 



Innan jämvikt inträdt, existera inga slutna, öfver a- och ^-regionerna utsträckta, 

 elektriska dubbellager, utan i stället står hvarje ion för sig betäckt med sitt sär- 

 skilda lager af detta slag. 



