Lösningars magnetiska och optiska karakterer. 11 



8. Af en yttre elektrisk kropp kan en förskjutning emellan gallerverken 

 a och /; åstadkommas, men det blefve icke nödvändigt endast en translation af 



dt 



a-regionen öfver i-regionen, och a — blefve då ej, med användning af V i den 



förra betydelsen, potentialvärde utanför R. Vi skulle i stället räsonnera härom pä 

 efterföljande vis. Om p är trycket på de odissocierade molekulerna i A, och p', p" 

 äro trycken på a- och ft-ionerna sammastädes, om vidare U betyder hela den elek- 

 triska potentialen, och U', U" äro dess värden för en a resp. en b, så skall, när 

 jämvikt eller annars ett stationärt tillstånd inträdt, följande gälla för molekulen 

 (ab):s dissociation och nybildning: 



o p' p" 



(9) — fvdp —fvdp — fvdp —e(ZJ' — Ü") + M' + M"! = 0, 



J) ÜJ IU 



med M' och M" som arbeten af motståndskrafterna mot rörelsen. (»Samman- 

 hanget» etc. § 4). — 



Här fattas emellertid för de motsvarande formlerna såväl i »Sammanhanget» 

 som i »Kroppars lösning» förklaring till att vdp eller vdP står skrifvet i st. f. 



vdp rf- ^mdli 2 *). Förklaringen är att söka däri, att vi räkna öfverallt med en inte- 

 gral -m fdh 2 , som försvinner därför att gränsvärdena för h försvinna. Vi tänka oss 



nämligen translationerna h (och h') ej konstanta i anseende till hastighet (h), utan så- 

 som, att jag så må säga, halfoscillationer, nämligen h sammansatt af halfcirkelbågar : 



Tit Tit 



/i°siu— under tiden från ^ = 0 till t — z', och — h° sm — under tiden från t = z' 



T 1 T 



%t 



till t = 2 t', vidare =/t°sin— under tiden från t = 2x' till / = 3r', o. s. v., samt 



T 



z' oändligt litet. Det blir alltjämt i en och samma riktning translationen [h) sålunda 

 pågår, men den blir också alltjämt efter tider z' afbruten eller för ett ögonblick 

 stannad; det är som skulle rörelsen fortgå under största motstånd. 



Städse, äfven då z' antages lika med molekulen (o6):s pulsationsperiod eller 

 lika med en hel multipel däraf, försvinna de delar af M' och 31", som hänföra sig 

 till själfva translationen h eller, kanske tydligare uttryckt, till h {) . — 



För rt-ionen särskildt skulle: 



(10) - fvdp-eÜ' + M'=:C, 



tu 



och för i-ionen: 



(11) — fvdp + eÜ"+M"=C", 



*) Se ekv. (2) sid. 7 i »Kroppars lösning». 



