14 



A. V. Backlund. 



eller 



p n — p = v 71 - s'dn. 



v 



Det motstånd, som ledarens omgifning utöfvar mot elektricitetens ntströmning, är 

 per enhetsareal 



27TS' 2 , 



och det blir lika med p n — p, när 



ve , ■ 



- - du — s , 

 2 v 



där v är den mot ^) svarande ion-volumen och e dess elektricitet. Därmed v = 2. 



För två kroppar, som stå i kontakt med hvarandra, gälla de samma ekva- 

 tionerna för kropparnes inre; för gränsytan åter två ekvationer af formen (18), om 

 hvilka vi redan talat i § 4 af »Sammanhanget» etc. Dock är härtill en ganska 

 viktig rättelse att foga, h varom det närmast följande skall haudla. 



§ 2. 



En rättelse. Formler för beröringselektriciteten. 



9. Då det i »Sammanhanget» etc. blef fråga om de oscillationer, som beled- 

 saga ionernas translationer inom en elektrolyt, som genomfares af en elektrisk 

 ström, antog jag härför efterföljande lagar gällande: 



för ionen med translationshastigheten Ii *): 



(19) Mi' — — 4îrxA' sin ut, 

 och för den andra ionen med hastigheten h" : 



(20) Aä" = + 4tck&" sinnt. 



De båda ionernas translationer gå i motsatta riktningar, men deras oscillationer 

 skola vara isokrona, utan fasskillnad. Nu är det allenast från (19) och (20) som 

 h' och h" inkomma i de formler, som i §§ 4 och 5 af »Sammanhanget etc.» ut- 

 vecklats för den elektriska strömningen. Ett annat antagande om de ifrågavarande 

 oscillationerna kunde bestå i följande: 



(21) A&'=? — 4'7E5cä" sinrc/, 



(22) A/t" = -f 4u%Ä' sin nt, 



och det är lätt att öfverse, hvartill detta skulle leda. Till en början hade vi endast 

 att i våra formler (14) — (31) för koncentrationselementen (i »Sammanhanget» etc.) 



*) I de efterföljande formlerna betyda dock h' och h" de långsamt varierande amplituderna 

 h o , // för beträffande translationshastigheter +/t o 8in ~\ +/& o 8in^7. (Se föregående art.). 



