24 A. V. Backlund. 



afses, så få vi räkna med alla volum -rörelserna reducerade till harmoniska pulsa- 

 tioner och därför bruka ekvationer ensamt af typen (40), såsom dessa: 



nna V = m"m\kmT, eller maV = m m 'JîmT, 

 hn^V = m'[m'limT, eller m l aV=m' j m"kmT y 



fortfarande med a i betydelse af gränstryck för K:s molekulpar *). Likaså finna vi 

 för omsättningen emellan ioner och enkla iT-molekuler, när a' är en enkel -BT-rnole- 

 kuls gränstryck : 



I mV V — iirihmT, 

 (44) )m"a'V'=n\n"kmT, 



(m'jC' V = n"n\ kmT, m" t a' V = riw fimT, alltså :) 



(44') m\ V = m"V, m" x V = m' V, 



(och det vill säga, att trycket är detsamma inom det ena slaget af iT-molekuler i R 

 som inom X-molekulerna af det andra slaget i R' . De blanda sig icke, utan skilja 

 sig från hvarandra för sin motsatta orientering). 



Af de två sista ekvationerna sluta vi till relationen : 



m — m" m' — m' 



V F ' 



till hvilken hänvisats ofvan i art. 6. 



Tydligtvis gälla äfven dessa ekvationer: 



!ri 4- n\ = n" 4- 

 m 4- m t 4- ^- (m' 4- m\ 4- m" 4- m") -\- j-jV ~f~ n \ "i" n " ~\~ n [) = l x > 

 när inalles \x molekulpar af K trädt i lösning. 



16. När vidare h' är hastighet för en af de m 4- m\ iT-molekulerna i lös- 

 ningen, och h" är hastighet för en af de andra m" 4- m[ enkla molekulerna af 



samma K**\ samt I— ) och f— 1 äro de i den andra noten till art. 6 omtalta, 



\ a //; V * //{- 



af K och R resp. R' beroende koefficienterna i uttrycken för dessa molekulers 

 oscillationer i R och R' : 



.., Y.V 7 , a . , /h'a\ lh'a\ 



Mi - — 4tt — h - sin nt, — = — , 



a v \v J R \v Jr' 



. . %v ,,, a . A"a\ (h"c/\ 



Aä"= 4- 4rc — h - sin ni, — = — , 

 a v \ v r \ v Jr- 



*) Det skulle först närmare den följande räkningens slut för särskildt förelagdt fall kunna 

 afgöras emellan ekvationsparen (43), hvilketdera det är som passar, i fail man vill behålla m' > m" . 

 **) h' >h", då m' > m". Se art. G. 



