Lösningars magnetiska och optiska karakterer. 

 h' 2 F — = — 47T|xm, 



va --— a^v, 



29 



(52) 



A 2 i7 



dx 

 dJ 

 dy 

 dJ 



dz 



- — 4 7T [J, U , 



_ dx. dy - dz' 



Af hvad som utvecklades i art. 27, 28 af »Sammanhauget etc.» skulle följa 

 om de partiklar i en strömbana, som icke dissocieras, att de af strömmen förflyttas 

 i dess positiva riktning, förutsatt om denna ström, att den utgöres i samma grad 

 af förtätade som af förtunnade etervågor, de ena gående i motsatt riktning mot de 

 andra. I detta fall finge vi dä skri/va för en skenbart stillastående metallisk kropp: 



(53) 



dx 

 dt 



'All 



dy 

 ' dl 



'AV, 



dz 

 Ht 



x positivt. För en oledare, en diamagnetisk kropp, bruka vi äfven ekvv. (53), men 

 med x negativt. I hvarje fall är x mycket litet, och detta får till följd, att i (48) 



g c? 



vi må skrifva — - i st. f. -r . När p är tätheten (å stället (x, y, z)) för den fria 



dt (it 



elektriciteten, så 



A 2 <J) = — 4îrp, 

 och vi sluta af (48) samt efterföljande ekvationer, att 



K d' 



A% 



3b .+ 



= k 



ån A 2 dt 

 K d 



eller 

 (54) 



4izA 2 dt 

 K d 



A 2 P 



A 2 [x (ev 



i m d 2J \ a du i i 8 P 

 bw)\ - ~ — — 4- 47T|jl — 4- 4/1 



dxdt 



dt 



dx 



ån A 2 dt 



!xA 2 (ev — b/v) + 4™. ~ — 8 

 I V ; 1 dt dx \dt 



dJ 



ånpL 



Men enligt (49) 

 (55) 

 (k 



K d 



ån A 2 dt 



x— (cv — bw) 4- x — (a«* — cm) 4- x — (&w 



v ' dy ■ dz x 



av) 



dJ 



dt 



+ 47TP 



a*) 



*) Om vi utmärka med X, Y, Z komponenterna af den elektromagnetiska kraft, som utöfvas 

 på (ti, v, w>), så kunna vi skrifva (55) under formen : 



