Lösningars magnetiska och optiska karakterer. 31 



25. Dessa formler skola vi tillämpa på de i artt. 21, 22 omnämnda molekul- 

 systemen, från hvilkas ovalströmmar krafter C/\i komma, som för hvartdera systemet 

 kunna betraktas som konstanta, och äro af samma storlek för båda systemen, men af 

 motsatt riktning för dem. 



Angående A systemet skulle sålunda i första hand det efterföljande vara 

 att beakta. 



En paitikulär lösning af (58) härleda vi med lätthet, nämligen en af formen: 



u = Reell del af v.e"~ + 1 

 v = Reell del af ße" r + "' 

 w = 0. 



Vi skola blott bestämma konstanterna så att : 



a ^ _ 4^ _ h *\ = ßxCV , 2 ^ + h \ 



ß (a 2 - ±nk>ib — ^ 6 2 j = — a.xCa 2 [k + 6j , 



d. v. 



s. 



(59) ' a 3 (l + UCy— ± ft = § X 6" + 4*7^. 



Därför kunna icke både a och b vara reella. Mot ett värde 6 — b t -f ''2 l/— svara 

 för de två tecknen i faktorn till a 2 tvenue värden på a 2 — - (a., + a 2 \f~ Ï) 2 , som, 

 när andra poteusen af %C försummas, bli af formen: 



Skrifva vi 



, r /, , 1 K%C , _ 1 /. , Kb. \ n r 



2 4^x 2?j2 ) _ 2 Ci r+ïs^r^ 



< = r ' 2 ( x - lÊè h *) + I e - * C; 



så finna vi för de ifrågasatta partikulära strömuiugarne dessa uttryck : 



j u = De a ' lZ + '"' cos (a\e + bj) , 

 \v = De a ' lZ + hlt sin «,2- + 6 2 #), w = 0 



för den ena strömningen, och 



(61) 



u — De" lZ + '"' cos {à'j 4" M)i 



v = — De 1 '- + '"' sin (a^ -f 6 2 <), ?<; = 0 



