Résumé du mémoire précédent sur les caractères magnétique et optique 



des dissolutions. 



Dans le memoire qui précède on trouve des développements qui serviront à 

 compléter les considérations sur l'état des dissolutions des corps que j'ai publiées 

 dans mes mémoires antérieurs sur ce sujet dans les trois tomes précédents de ce 

 journal. On y trouve tous les fondements des théories dont je vais parler ici. 



I. 



1. Soit K un corps solide composé de couples de molécules (ab) et (ba), 

 placées l'une à côté de l'autre mais opposées en ce qui regarde les directions de 

 leurs axes du pôle a au pôle b. S'il est dissout dans un liquide R, il remplira 

 l'espace de ce liquide et par des couples de molécules (ah, ba), et par des molécules 

 libres de deux genres, ab et ba, celles de l'un des genres toujours dirigées contrairement 

 à celles de l'autre, et enfin par des ions séparés a et b. Les couples de molécules 

 (ab, ba) forment un grillage, et de même le font les molécules libres de chacun des 

 deux genres ab et ba. Et les trois grillages ainsi formés sont presque partout 

 impliqués les uns dans les autres de telle façon, qu'en remplaçant dans le calcul 

 chaque grillage par un corps de simple connexion, on en aurait à regarder chacun 

 comme remplissant seul tout l'espace R. Cela arrivera aussi pour les ions séparés 

 a et b. Nous considérerons d'abord ces derniers grillages et nous en parlerons 

 comme de systèmes de a et de b. On pourrait regarder l'énergie de chacun de 

 ces ions comme d'une part électromagnétique et d'autre part électrostatique, et pour 

 cette dernière énergie on aurait la valeur IcmT, en désignant par T la température 

 absolue et par km la constante 2 gr. cal. pr gr. mol. Cela entraîne la conception 

 des systèmes des a et des b comme constituant deux conducteurs électriques en 

 contact l'un avec l'autre, ayant la somme de leurs potentiels électriques dans le système 



des a constamment égale à e t d ans celui des b constante aussi mais égale 



à . L'énergie potentielle électrique d'un ion a comme d'un ion b recevra 



ainsi, comme nous l'avons dit plus haut, la même valeur IcïnT. 



