Lösningars magnetiska och optiska karakterer. (Résumé). 39 



pérature donnée T, des molécules composées (ab, ba) et des molécules simples ab 

 ou ba respectivement, nous aurons 



tnaV = m"m'JcmT ou maV = m'm"ftmT, 

 m 1 aV= m'^m'hmT ou m 1 aV=m' 1 m"hmT J 



m'a' V = riri'JtmT, 



m" g V = n\n"hmT , 

 m\ V = m" V, m'j V = m' V , 



ri \ n\ = n" 4" n 'i > 



+ »h + l K + m 'i + Wl " + w O + 4 (»' + K + w " + w x) = ! J -' 



m 



|x = le nombre des molécules dissoutes de K. Ce nombre connu, ainsi que le rapport 



~y'~jr> d es concentrations des dissolutions de K en B et en B', on calculera, comme 



nous venons de dire, la charge électrique de B, qui sera égale à (ri — ri') e. Voilà 

 les formules dont nous aurions besoin pour obtenir les valeurs de m, m v m\ m", 

 m' v m[, ri, ri', ri v ri[. (ft, = 2 gr. cal. pr gr. mol.). 



3. Quant à l'énergie magnétique d'une molécule libre (ab), il faut surtout 

 remarquer ce qui suit. Le moment magnétique d'une molécule, exprimé par iv, 

 garde sa valeur tant que la température ne change pas. On aurait du reste 

 iv = Jv]/ 2itp 0 , en désignant le moment calorique de la molécule par Jv. Dans la 

 notation du n:o précédent et dans le cas y traité ou mettrait le moment magnétique 



f¥l — 711 



de l'unité de volume de B égal à iv y , disons-nous égal à ï, et on trouverait 



pour le moment magnétique de l'unité de volume de B' numériquement la même 

 valeur, mais les axes magnétiques des deux dissolutions ont des directions contraires. 

 Si nous désignons le potentiel magnétique de l'ensemble de B et de R' par U, 

 nous obtiendrons l'énergie potentielle magnétique d'une molécule ab en B sous la 



forme iv — rr , et ainsi égale à — iv — ou — - — — , ce qui est la même 



énergie qu'autrefois j'avais désignée dans mon mémoire sur la dissolution des corps 

 par l"jS. Ici le coefficient d'aimantation de la dissolution de K en B est représenté 

 par X. Pour une molécule ba en B l'énergie correspondante était — /*jS. Le 



rapport entre l"jS et l"'jS serait conséquemment égal à — , X' étant le coefficient 



h 



d'aimantation de la dissolution de K en B'. 



II. 



Dans mon mémoire sur l'affinité des pressions osmotique et électrique dans 

 »Lunds univ. Årsskrift N. F., Afd. 2, B. 1, N. 1» je m'étais occupé de la théorie 

 des éléments galvaniques de concentration, et pour leurs différences électriques 



