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A. V. Backlund. 



j'avais déduit une formule que j'avais citée comme découverte par M. Kernst. 

 Mais je m'étais mépris sur les signes de ces différences. Cela entraîne avec 

 nécessité une correction dans l'hypothèse que j'avais proposée au sujet des oscillations 

 des ions a et b qui à cause de leurs distributions sur les deux dissolutions de con- 

 centrations différentes de K, constituant l'élément galvanique en question, donnent 

 naissance à la différence électrique de cet élément. J'avais supposé, que les vitesses 

 d'oscillation A/i', A/i" de ces ions obéissent aux lois: 



A/i' = — 47r%/i' sin nt, kh" = -\- 47ixÄ" sin nt, 



en exprimant par h' et h" les vitesses de translation des mêmes ions a et b respec- 

 tivement, et par 2n:n la période des pulsations harmoniques communes pour eux 

 comme pour la molécule ab, mais dépendant d'ailleurs et de la température et de 

 la pression. Mais si le caractère galvanique de la couple des deux dissolutions 

 de K en R et en R' ne résulte que de l'inégalité de leurs concentrations et d'aucune 

 manière d'un transport de chaleur extérieure, nous devons plutôt avoir: 



A/»' = — 4:r/,/i" sin nt, A/j" = -f- &%%h' sin nt, 



et alors nous obtiendrons la formule de M. Nernst avec le vrai signe que lui a 

 donné son auteur. En outre, nous trouvons la même valeur pour % en R et en R'. 

 Voir p. 19 du mémoire. 



Ensuite ce même principe, que V électricité de contact de deux corps ne provient 

 que de l'inégalité des pressions osmotiques des corps et de leur constitution chimique, 

 a été appliqué à d'autres cas assez généraux, en particulier à l'élément galvanique 

 de Dantell, et en conséquence de ces développements nous avons remarqué, 

 que la loi de Volta, énoncée pour des conducteurs électriques du premier ordre, 

 présuppose l'existence de couches de liquides, si minces qu'elles soient, séparant 

 ces corps. Voir le § 2 du mémoire. 



ni. 



Après les développements faits dans le § 4 du mémoire, le pouvoir de quelques 

 corps transparents de tourner le plan de polarisation de la lumière passante, 

 dépendra de ce qu'ils contiennent deux séries de molécules ab et ba, de même 

 façon que nous avons dit des dissolutions de K au commencement de ce résumé, 

 mais ici il faut qu'une des deux séries de molécules soit déplacée un peu relativement 

 à l'autre. A cause de sa petitesse tel déplacement ne donnera lieu à aucune action 

 magnétique dans l'espace extérieur, mais chaque ébranlement magnétique dans cet 

 espace arrivant à un des corps, se propage par lui et s'y transforme à peu près 

 comme si la série des molécules qui se trouve la plus rapproché^ h l'origine de 

 l'ébranlement magnétique, en serait influée à elle seule. La lumière consiste en 

 des oscillations ou des tourbillons magnétiques, et pour cela chacun des corps en 

 question aura sur la lumière un effet, comme s'il eût été magnétisé dans la direction 



