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A. V. Bäcklund. 



(6) ^ + ^ x - = o: 



7 8sc 1 dy dz 



Considérons un diélectrique transparent pour lequel Je = O et dont toutes les 

 molécules (ab) ont leurs axes ab dirigés dans le même sens que l'axe des g positifs, 

 et supposons qu'il soit exposé à de la lumière polarisée dans l'air parallèlement 

 h l'axe des x et se propageant parallèlement à l'axe des g positifs, — ce soit à la 

 place g = 0 la lumière: 



(7) u = c. cos nt, v = 0, w = 0; 



cette lumière en traversant le corps va se diviser en deux mouvements circulaires 

 qui s'y propagent avec des vitesses différentes. Ces mouvements sont donnés par 

 les équations suivantes, déduites comme des conséquences nécessaires de (5), (6) et (7): 



(8) u = 5 a cos (a\ 2 z 4- nt), v = x'a sin (a' 2 z 4- w£)j w = 0, 

 et 



(9) u=\o. cos (a',£ -f- «/), y = — \ a sin (a'„> 4- wtf), w = 0, 

 où 



A , 1 Kxc 



a„ = r -5 - »1 + 5 — 7T, 



J. \ 2 4ttJ. 2 



„ /. 1 Ky.c 



a = — — - nil — x - — 75 

 ^4 \ 2 4tt^ 2 



Nous en concluons tout de suite, commeut la lumière (7) se présentera après 

 sa sortie du corps. Si ce corps était cylindrique et de la longueur d, on trouverait 

 pour la lumière sortante les équations: 



1 Kv.c f z — d V K\i. \ 

 u = a cos - - — y Kn.n*d cos nit : : — d , 



2 ^A 6 1 \ A A ) 



. 1 Km , 2 / g — d \ 



v = a sm - - — T» 1/ Aix trd cos n u 7-=- a , 



2 4jtJ/ r \ A . A ) 



w = 0, 



et cela nous montre, que cette lumière est polarisée rectiligne, mais dans une 

 direction inclinée à celle de polarisation de la lumière incidente (7) d'un angle 



C'est ce qui est en plein accord avec la découverte de Fakaday sur l'effet des 

 aimants au plan de polarisation de la lumière. Et après ce que nous venons 

 d'expliquer, on en conclut enfin, que les dissolutions et d'autres corps également 

 constitués font tourner le plan de polarisation de la lumière, pourvu que leurs deux 

 séries de molécules aient leurs axes parallèles aux rayons de la lumière, et que 



