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C. V. L. Charlier. 



Näherungsweise ist also 



s i + s. 

 : " 2 



= 0 



und also nach (41*) genähert 



d cos t 

 du 



— = — + * 8 ) cos t 



Die Bewegung der Bahnebene des Satelliten geht also näherungsweise so vor 

 sich, dass die Bahnebene eine konstante Neigung gegen die intermediäre Ebene 

 behält und der aufsteigende Knoten auf dieser Ebene mit der Geschwindigkeit 

 ê t -f- s 2 sich rückwärts auf der intermediären Ebene bewegt. Wird die Bewegung 

 des Knotens des Planetenekvators mit berücksichtigt, so ist in der Knotenlänge 

 das Glied 



- sm ï^Ht* 



hinzuzufügen. 



Die geometrische Bedeutung der beiden Grössen s i und s 2 ist leicht zu finden. 

 Wenn nämlich die Abplattung vernachlässigt wird, so hat man 



H = \ s i cos2 h 



und s 1 (richtiger s 1 cos i) stellt also näherungsweise die Bewegung der Satelliten- 

 ebene auf der Planetenebene dar, wenn die Sonne allein als störende Körper 

 auftritt. 



Wird andererseits der Ekvator als Grundebene genommen und die Einwirkung 

 der Sonne nicht berücksichtigt wird, so ist näherungs weise 



H — jj s z cos 2 J, 



und s a stellt also näherungsweise die Bewegung des Knotens der Satellitenebene 

 auf der Ekvatorsebene des Hauptplaneten dar. unter Voraussetzung, dass nur die 

 Einwirkung der Abplattung des Hauptplaneten auf die Bewegung der Satelliten- 

 ebene berücksichtigt wird. In beiden Fällen ist das von der Prsecession abhängige 

 Glied — das indessen verhältnissmässig klein ist — nicht berücksichtigt worden. 



Die intermediäre Ebene kann als eine Ebene angesehen werden, auf welcher 

 die Bewegung des Knotens der Satelliten ein Maximum ist. 



8. Numerische Resultate für die Satelliten in unserem Planeten- 

 systeme. Wird die siderische Umlaufszeit des Satelliten mit t, diejenige des 

 Hauptplaneten mit T bezeichnet, so hat man für s t und s 2 nach (4) die Ausdrücke 



