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Manne Siegbahn. 



sächlich diese Schwingungen sehr oft mit einander ab. In einer Arbeit von H. Th. 

 Simon j ) ist ein derartiges Osch logramm reproduziert. 



Ein solcher, aber nur scheinbarer, Uebergang von der 2. zur 1. Art kann 

 durch ein Immernäheraneinanderrücken der Schwingungsbauchen 2. Art erhalten 

 werden. Der so erhaltene sinusförmige Strom ist mit dem der 1. Art nur formal 

 identisch. Es steht jedoch fest, dass diese Strombauchen die ersten Halbschwin- 

 gungen einer gedämpften Sinusschwingung sind. Bei den Schwingungen 1. Art ist 

 immer angenommen worden, dass der Lichtbogen Energie abgebe und so die Sinus- 

 form aufrecht halte; da dies bei den Schwingungen 3. und also auch 2. Art (die, 

 wie erwähnt, nur ein Spezialfall der 3. ist) nicht der Fall ist, können diese Grenz- 

 formen 1. und 2. Art nicht identisch sein. 



Es scheint mir daher zweckmässiger, diese Schwingungen in zwei Gruppen zu 

 teilen: freie und erznmngene Schwingungen. Diejenige der letzteren Gruppe ent- 

 sprechen Schwingungen 1. Art; in diesem Falle ist eine Rückwirkung des Gleich- 

 stroms auf die Schwingungen zu beobachten. Bei freien Schwingungen, umfassend 

 die 2. und die 3. Art ist ein derartiger Einfluss nicht zu bemerken. 



Benischke behauptet 2 ), dass die PouLSENSche Schwingungen, welche unzwei- 

 felhaft mit denen der 2. Art identisch sind, erzwungene Schwingungen seien. In 

 seiner Erklärung legt B. dem von Poulsen benutzten Magnetfeld eine wesentliche 

 Bedeutung bei. Der aufsteigende Zweig der Stromstärke ist nach B. nur eine ge- 

 wöhnliche, aperiodische Stromsteigerung, welche fortschreitet, bis^ der Elektromagnet 

 hinreichend kräftig geworden ist, um seinen Einfluss geltend zu machen; dann 

 erlischt der Lichtbogen und der Strom sinkt aperiodisch auf Null. Da jedoch das 

 Magnetfeld für das Hervorbringen des Phänomens keine ivesentliche Rolle spielt, ist 

 die Auseinandersetzung umbegründet und B's Behauptung, dass die Schwingungen 

 erzwungene seien, als unbewiesen anzusehen. 



Schwingungen 2. und 3. Art lassen sich mathematisch folgendermassen, als 

 eine gewöhnliche periodische Entladung des Kondensators, formulieren: 



Freie Schwingungen im Lichtbogen. 



Fig. 3. 



Angenommen L, C 



L. 



und iv seien Selbstinduk- 

 tion, Kapazitäten und 



Ohmscher Widerstand 

 des Schwingungskreises, 

 dann ergeben die Bedin- 

 gungen folgende Diffe- 

 rentialgleichung 



1 ) H. Tu. Simoe: Jahrb. d. drahtl. Télégraphie Bd 1, H. 1. 



2 ) Benischke: Die wissenschaftliche Grundlagen der Elektrotechnik. 



