16 



A. V. Bäcklund. 



j vdP — [i.h och alltså till —j^.i^- 



Dâ denna energi, enligt det föregåend-e, uteslutande tillhör enkelt-harmoniska vågor, 

 och dessa sådana sorn värmevägor äro, så blir nämnda energi dess närmre att fatta 

 såsom ett af JiT-molekulen under nänmda passage afgijvet värme. Likaså skall det 

 af en iT-molekul vid dess passage från B till A genom samma skiijeyta, enligt (22), 

 afgifna värmet uppgå till 



M ; B 



vdF \).h' och alltså återigen till — / jS. 

 B a' 



Alltså: det värme {Q'), som eu .ff-molekul måste upptaga för sin passage genom 

 skiljeytan mellan A och B, blir detsamma, vare sig passagen försiggår i den ena 

 eller den andra riktningen, från A till B eller från B till A, nämligen: 



(26) Q'=j\lS. 



Det är ett tryckkraftsarbete af vågor, som lämnat oss nämnda Q\ alltså en energi 

 af beloppet Q' , som från dessa vågor härför bortgått. Men energien af en våg 

 är till hälften kinetisk och till hälften potentiell. Energien Q' har åstadkommit alle- 

 nast en förflyttning af JT-molekulens tyngdpunkt och är en potentiell energi af 

 vågen. Med denna potentiella energi måste en kinetisk energi af samma storlek 

 ha bortgått från samma våg. Den får likaledes anses ha kommit /f-molekulen till 

 del, och då den ej yttrat sig i rörelse af molekulens tyngdpunkt, blir det i rörelse 

 kring tyngdpunkten, alltså ock i en inre rörelse af molekulen, som den öfverförts. 

 Detta inre energitillskott motsvaras af clQ i ekv. (1). 



Då se vi emellertid af ekv. (8) i art. 9, hvarest vi alltså för ifrågavarande fall 

 skola sätta 



IB IB 



j = Q' = 1^ JS, 



och vidare skola använda ekv. (20), att vid ZiC-molekulens passage genom skiljeytan 

 emellan A och B i riktning från A till B: 



Däremot skall enligt ekv. (22) vid samma molekuls passage genom samma skilje- 

 yta i motsatt riktning, alltså från B till A, visserligen det samma beloppet af nytt 

 värme upptagas för im-e arbete, nämligen värmet 



men 



A 



B 



