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A. V. Bilfkliind. 



III. 



Soient Ä ei B deux liquides en contact l'un avec l'autre, mais ne se mêlant 

 pas. Soit K un corps qui peut se dissoudre et dans Ä et dans B, et mettons-le 

 en contact avec A. Des molécules de K en partant se rangent bientôt à travers 

 A et B dans un train continu dont la vitesse dans ses deux courses opposées, de 

 A h B et de B h A, a différentes A^aleurs /// et h". En considérant les molécules 

 de K comme des combinaisons binaires des éléments a et h, nous supposons d'une 

 chacune de ces molécules, que dans A et B elle a ses pôles thermiques qui se con- 

 fondent avec ses éléments chimiques a et orientés toujours dans la direction de 

 son mouvement de façon que la molécule fera un demi-tour dans chaque réflexion 

 sur les surfaces libres de A et de B. En même temps la vitesse changera de 

 valeur, de h" h h' et de li à h." . En outre, les vitesses h' et h" seront accom- 

 pagnées d'oscillations dans leurs directions, à savoir 



(1) — 4:f/.j //' sin ni, -\- -iTiv-A li" si'i ni 

 quand la molécule se trouve en A. et 



(2) — 4tc%/; h! sin n i, -\- 4^X7. //" sin n't 



quand elle se trouve en B. 



Sans de telles conversions de la molécule que nous avons supposées avoir 

 lieu dans ses réflexions, les dissolutions de K prendraient un caractère magnétique. 



Les oscillations (1) et (2) sont les seules qui amènent h' et h" dans les for- 

 mules qui suivent. Les valeurs de ces (juantités se rapportent plus directement au 

 cas d'équilibre des dissolutions de K en A et B dans leur état de polarisation. 



Les pulsations thermiqiies et les oscillations (1), (2) des molécules des disso- 

 lutions donnent naissance à des forces dont le travail pour une molécule de K à 

 la surface de séparation de A et B monte à 



suivant que la molécule y est venue dans la direction de h' , c'est à dire de A à 

 B, ou dans celle de /?", c'est à dire de B à A. Nous avons avec les constantes 

 y-A et y-r, qui entrent en (1) et (2), 



respectivement. Et enfin le travail des forces qui se développent entre les courants 

 électriques des molécules qui lient leurs atomes a et h les uns aux autres, monte 

 dans tous les deux cas h 



\i.h' ou — [J.//", 



\i. — 12Tc2p,, Jr (x.i —- X,,), 



=r densité de l'éther, Jv — moment thermique de la molécule. Le travail de la 

 pression thermique ou osmotique P monte dans ces cas à, 



