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A. V. ßäckliind. 



et couséqiiemmeut 



Les formules (6) et (7) qui concernent l'arrangement {A, B) sans aucun intermédiaire 

 C, sont donc retrouvées. 



On satisfait encore à l'équation (6) quand C sera remplacé par le corps K 

 lui-même. D'où se déduit un théorème bien connu de Beuthelot et Jungfleich, 

 à savoir que le rapport des concentrations des dissolutions de K dans deux liquides 

 adjacents A et B sera toujours le môme (|ue celui des dissolutions saturées de K 

 dans les mêmes li(]uides. 



IV. 



La fusion est un phénomène d'autre sorte. Cela tient à ce que dans l'état liquide 

 d'un corps sa polarisation thermique est disparue tandis que de nouvelles oscillations 

 des molécules se présentent. Désormais dans l'état gazeux du corps ces mêmes 

 molécules se portent comme de simples pôles thermiques et prennent alors au lieu 

 des oscillations antérieures, des mouvements aux directions inaltérables. Pour la 

 chaleur de vaporisation, on déduit cependant une formule connue en considérant, 

 comme l'a l'ait Clapeyron, un cycle de Carnot parcouru par le liquide entre deux 

 températures d'ébullition T, T — <IT et les pressions correspondantes p — dp. Ici 

 les isothermes T et T — clT deviennent en même temps deux lignes à pression 

 égale. Mais pour les lignes adiabatiques qui complètent ce cycle, le corps ne peut 

 pas demeurer dans le même état soit du gaz saturé soit du liquide au point d'ébul- 

 lition. Des échanges calorifiques se développent entre diverses parties du corps, 

 mais non pas entre le corps et ses environs. Par conséquent, si Q est la chaleur 

 de vaporisation qu'a absorbée le corps en parcourant l'isotherme T, et si Q' est la 

 chaleur versée ]»ar le môme corps (piand il parcourt l'isotherme T — clT, Q' ne 

 sera de la chaleur de vaporisation correspondante à la pression p — dp que pour 

 quelque partie du corps qui à cette occasion est encore gazeuse, à savoir de telle 

 partie, que le corps, en parcourant la seconde adiabatique du cycle, reviendra à 

 son premier état. Donc on aura 



^^dT= Q — Q' — Ig travail des ondes calorifiques créées 



dans le corps, et qui équivaut simplement h — / vdp, quand le corps seul est en mou- 

 vement et en particulier, en circulation dans un espace annulaire aux parois solides. 

 D'où s'ensuit 



Q=T{v'-v)F'(T), 



si V est le volume du corps dans la forme liquide et v' son volume dans la forme 

 gazeuse a la température T d'ébullition, et si par^ = i^(T) s'exprime la relation 

 entre des ])ressions et des températures d'ébullition. 



