Om sammanhanget mellan osmotiskt och elektriskt tryck. 



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dont la première concerne le mouvement de a dans l'intervalle de temps de ^ à 

 t -\- dt, et la seconde concerne l'atome b qui au temps t occupe la même position 

 que a occupera au temps t -\- dt. Dans toutes les deux équations d V désigne la 

 même différentielle, savoir celle du potentiel V, prise dans la direction de h' suivant 

 le chemin ds, décrit par a dans le temps dt. L'atome b parcourt le même chemin 

 dans le sens contraire et dans un intervalle de temps dt' ^ dt, et c'est à ce mouve- 

 ment dans cet intervalle de temps que la seconde équation se rapporte. 



Supposons d'abord que la température est la même pour Ä et B. Puisque 

 donc Ü' et U" ne changent pas et que v et P varient seulement quand les atomes 

 franchissent la limite entre A et on trouve par les dernières équations et des 

 équations (5), qu'on aura dans A: 



et dans B: 



dV 



— e = X(/i' + /i"), X étant constant, 



dV , , , 

 e ■-= \'{h 4- h' ), X' étant aussi constant, 

 ds 



ou en introduisant l'intensité (i) du courant au moyen de la formule: 

 (9) « = ^ (/,' + /,"), 



on en conclut la loi de Ohm: 



, dV ' ' 



% = — k 



ds 



où Te figure comme un coefficient de conductibilité électrique de A ou de B. 



Au contraire, quand il s'agit des passages de a et de fe à travers la limite 

 entre A et nous trouvons par les mêmes équations (7) et (8), eu égard aux 

 équations (6): 



[ vdP—jedV-\r \^h' = 0, 



A A 

 B B 



jvdP—fedr—\Lh"=0, 



et par conséquent: 



B 



(10) A\B = -- [vdP, 



e h A- h ] 



- 



c'est l'équation (4) ci-dessus, et nous trouvons de plus cette autre expression de la 

 même tension: 



(11) A\B = - ^ i.(h' - h"). 



Dans l'équation précédente (10), nous substituons vP=2T, en laissant v 

 signifier le volume du grammion et T la température absolue de A et de B. De 

 plus, nous savons que pour A et B, le rapport des pressions (P) est égal à celui 



