Om sammanhanget mellan oamotiskt och elektriskt tryck. 



29 



därmed karakter af en stöt. (Af cit. afhandling i Math. Ann. B. 34 s. 404 ses 



frambragta under ett tidsintervall 6). Och emedan de först betraktade punkterna 

 på ena sidan om S^, hvilka öfverfarits omedelbart förut af samma förtätade 

 våg, som passerar öfver S^, med denna samma våg framskicka sina krafter, så 

 komma dessa krafter samtidigt till såsom en samfäld stöt. Helt annorlunda 

 förhålla sig krafterna från de nämnda andra S^ på andra sidan om S^. Hvarje 

 sänder sin kraft med den våg, som denna S^^ genom sin volumvariation (45) 

 frambringar rundt omkring sig i etern, och detta gör, att de stötar, hvarmed de 

 nämnda på andra sidan om påverka deima senare punkt, framkonnna ej 

 samtidigt, utan först efter hvarandra. Af denna orsak kunna icke de senare <S'j 

 upphäfva de allra först nämnda S^^-.s verkan på S.,. Och därför erhåller S.^ en för- 

 skjutning i de förtätade vågornas framskridningsriktning, men denna fortgår lik- 

 formigt, utan acceleration, ty sammanlagda beloppet af de rörelsemängder, som 

 erhåller af samtliga på ömse sidor om S^, blir noll. Emellertid genomfares 

 den antagna trådformiga ledaren af förtunnade vågor i motsatt riktning mot de 

 förtätade, hvilka förtuimade vågor åstadkomma ändringarna (46) från — till 

 + för de punkter S, som de öfverfara. Termen (48) i fl lämnar som en följd 

 häraf en tillbakaflyttning af mot samma vågors fortplantningsriktning. Häraf 

 kommer således på nytt en translation af i de förtätade vågornas framskrid- 

 ningsriktning. 



PunJderna S i den antagna ledaren sTcola således erhålla af den elektriska ström- 

 men en likformig translation i de förtätade vågornas framskridningsriktning. 



Betänka vi nu, att i den elektriska ljusbågen mellan två kolspetsar den posi- 

 tiva polen förtäres, därigenom att partiklar därifrån öfverföras till den negativa 

 polen, och att vi ha att betrakta denna båge som en strömledare, hvars punkter S 

 just utgöras af nämnda partiklar, så måste vi anse, att de enbart förtätade vågorna 

 framgå i den positiva strömmens riktning. 



28. Om blott det ena slaget af vågor skulle ha existerat, låt vara de enbart 

 förtätade, så skulle vi haft att räkna med endast hastiga sammandragningar för 

 S, åtföljda af långsamma återställanden af volumstorlekeu, hvarför formel (45) 

 skulle gälla, dock och h varierande vid de hastiga ändringarna från och till 

 ett och samma — resp. h. Punkterna S komma då att röra sig mot de förtätade 

 vågorna, enligt ofvanstående uttryck (47) för fl. 



För en elektrisk ström, som passerar genom en elektrolyt, ha vi att räkna 

 med positivt och med negativt elektriska ioner. De förra gå i den (positiva) elek- 

 triska strömmens riktning, alltså, som vi kunna förstå af den kursiverade sista 



nämhgen tydligt, att ifrågavarande rörelsemängd (48) är sammansatt af rörelse 

 mängder 



