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Julius V. Pia. 



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Gegen diese Argumentation habe ich nun folgendes einzuwenden : 



1. Die kalkige Hülle des Sipho ist so außerordentlich gebrechlich, daß sie nicht im stände ist, einen 

 nennenswerten Druck aufzunehmen. 



2. i)aß der Sipho zwischen je zwei Septen geradlinig verläuft, kann als Beweisstück nicht heran- 

 gezogen werden. Es wäre vielmehr ganz unverständlich, wenn er dies nicht täte. Der Sipho wird bei der 

 Vorrückung des Tieres zwischen dem neugebildeten und dem nunmehr vorletzten Septum einfach wie ein 

 Strick ausgespannt, muß also gerade sein. 



3. Daß der Schwerpunkt der frei tragenden Septalfläche (d. h. der Septalfläche abzüglich der 

 beiderseits neben der inneren Windung herabreichenden Stücke) in die Siphonalöffnung zu liegen kommt, 

 kann unmöglich für alle Liasnautilen auch nur annähernd gelten. Um dies zu beweisen, genügt wohl ein 

 Vergleich der im folgenden aufgezählten Paare von Querschnittsbildern, die einen sehr ähnlichen Umriß 

 mit einer gänzlich verschiedenen Lage des Sipho vereinigen : 



Ä\ austriacus und iV. aratits (Tab. IX, Fig. 5 und 6), 

 A''. simillimus und A^^ Paretoi (Tab. VIII, Fig. 9 und 12), 

 A^. arariforinis und A'^ Araris (Tab. VIII. Fig. i und 2). 



Damit dürfte wohl auch Pfaffs Argument No. 3 widerlegt sein, das ich noch nicht näher unter- 

 suchen konnte. Es ist leider nicht bekannt, auf welche Nautilusart sich Pfaffs Figuren 3 und 4 beziehen. 



Wenn also der Sipho nicht als Stützsäule des Septums betrachtet werden kann, frägt es sich, auf 

 welche andere Art das oben dargelegte Problem seine Lösung findet. 



Pf äff geht bei seinen Untersuchungen von der stillschweigenden Voraussetzung aus, daß der 

 Druck in den Kammern der Nautilusschale eine Atmosphäre nicht übersteigt, ja er vernachlässigt diesen 

 inneren Druck bei seinen weiteren Rechnungen überhaupt. Um zu zeigen, daß diese Voraussetzung durchaus 

 unwahrscheinlich ist, dürfte es genügen, sich von der Art, wie das Nautilustier in seiner Schale vorrückt, 

 eine etwas anschaulichere Vorstellung zu machen. 



A'^ Pompüius ist ein ausgesprochener Grundbewohner und dasselbe dürfen wir auch von den ganz 

 ähnlich gebauten liassischen Nautilen annehmen. Wir wollen uns nun denken, daß einem heranwachsenden 

 Exemplar seine Schale, während es sich beispielsweise in 300 m Tiefe befindet, zu eng geworden sei. 

 Der Haftmuskel wird daher von der Innenfläche der Wohnkammer losgelöst und die Rückseite des Tieres 

 beginnt ein Gas — so viel mir bekannt, fast reinen Stickstoff — abzuscheiden. Gleichzeitig baut der Mantel 

 die Schale am Mundrand ein Stück weiter vor. Ist das Tier weit genug vorgerückt, so heften sich seine 

 Muskeln wieder an und ein neues Septum wird abgeschieden. Welchen Druck wird nun die Luft in der 

 soeben gebildeten letzten Luftkammer haben? In unserem Beispiel zweifellos zirka 30 Atmosphären, sonst 

 wäre es dem Tiere ganz unmöglich gewesen, gegen den äußeren Wasserdruck sich vorzuschieben. 



Da das Endseptum nach Pfaffs Berechnung einen äußeren Druck von mehr als 30 Atmosphären 

 auszuhalten vermag, kann das von uns im Gedanken verfolgte Nautilus-Individuum jetzt ohne Gefahr bis 

 600 m tauchen. Ebenso kann es auch bis an die Meeresoberfläche emporgehen. Ich glaube nicht, daß ein 

 innerer Druck von 30 Atmosphären im stände ist, die Außenwand der Schale zu sprengen, da diese merklich 

 dicker als die Septen ist. Es wäre aber jedenfalls eine dankbare Aufgabe, auch diese Frage vom physika- 

 lischen Standpunkte aus zu untersuchen. Könnte doch dadurch sogar eine Tiefengrenze rechnerisch er- 

 mittelt werden, unter der eine Neubildung von Luftkammern bei Nautilus nicht erfolgen kann. 



Nach diesem, wie ich hoffe, nicht uninteressanten Exkurs auf das ethologische Gebiet kehren wir 

 zur Morphologie der Liasnautilen, und zwar speziell zur Form der Kammerscheidewände zurück. Um einen 

 genaueren Einblick in die Art des Zustandekommens der Lobenlinie zu gewinnen, empfiehlt es sich, zunächst 

 einige geometrische Überlegungen anzustellen. Damit diese jedoch nicht allzu kompliziert ausfallen, werde 

 ich im folgenden von der Spiralen Einrollung und der konischen Verjüngung der Schale absehen. Die 

 Flächen und Linien, die wir zu betrachten liaben, erfahren durch diese zwei Umstände allerdings recht 

 ansehnliche Veränderungen, die jedoch in bezug auf die uns hier interessierenden Verhältnisse doch nur 

 als Verzerrungen erscheinen, ohne daß eine wesentliche Verschiedenheit dadurch bedingt wäre. Ferner will 

 ich auch den Internlobus vorläufig außer Betracht lassen. 



