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et oay a placé à leurs distances respectives chacune des stations 

 2 1, 20, 19,... 2, I ainsi que l'intersection de AB avec les trois 

 isopycnes rencontrées. Pour fixer les points de la ligne brisée 

 qui iigure réellement le profil du relief de la surface de la mer 

 en évitant de trop grandes ordonnées de densités on a retranché 

 des densités des diverses stations la constante 1.0245 adoptée 

 comme zéro et multiplié cette différence par 5 afin de la rendre 

 plus visible. Les densités étant en sens inverse des hauteurs, 

 en représentant par 1'^'^ chacune des unités (du 4^ ordre) 

 ainsi obtenues, on comptera ces valeurs au-dessous de l'hori- 

 zontale des abscisses pour avoir le véritable profil agrandi 

 de la mer et non son inversion. On aperçoit alors immédia- 

 tement la forte pente descendante générale entre les stations 

 21 f^t H ainsi que la pente remontante qui la suit et surtout 

 celle si abrupte entre la station i et l'isobathe 1.0240. Comme 

 sur, un terrain solide on comprend que sur ce terrain liquide 

 Feau légère coule dans le sens de la plus grande pente et en 

 suivant les vallonnements liquides depuis les rivages de la 

 périphérie jusqu'au centre de densité maximum. L'identité 

 se fait de plus en plus apparente, à la stabilité près, entre 

 une surface continentale et la surface liquide de la mer. 



Ce profil est particulièrement intéressant ; si toutes les 

 densités à l'aide desquelles il a été dressé avaient été prises 

 simultanément il présenterait une image fidèle du relief de 

 l'océan à ce moment. Comme il n'en est et qu'il ne peut pas 

 en être ainsi, il n'indique qu'une sorte d'état moyen de ce 

 relief pendant le temps qu'ont duré les observations et ce n'est 

 qu'à l'aide d'un nombre considérable de ces coupes réparties 

 au moins par saisons qu'on se ferait une idée nette de la 

 circulation superficielle dans ses grands traits. La première 

 loi serait probablement celle du creusement de l'océan en son 

 milieu et de son relèvement le long de ses bords. La place des 

 courants connus manifesterait sans doute une plus grande 

 stabilité et il en serait de même des ondulations parallèles 

 longitudinales du courant, séries de vallées et de chaînes de 

 collines juxtaposées les unes aux autres. Cette instabilité 

 générale si analogue à l'instabilité continuelle de l'océan aérien 

 qui n'est à peu près jamais absolument en repos est carac- 

 téristique de la circulation superficielle. La circulation profonde 

 encore si peu connue ne peut manquer d'être plus simple 

 pour la double raison de la pression exercée sur une couche 

 d'eau profonde quelconque par l'ensemble de toutes les couches 

 qui la recouvrent et ensuite parce qu'elle est soustraite à 

 l'infiuence si puissante du vent. • 



La circulation océanique profonde est moins compliquée 

 que la circulation océanique superficielle laquelle est moins 

 compliquée que la circulation atmosphérique, la plus compliquée 

 de toutes. L'étude de la circulation profonde qui ne paraît 



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