i'® Pesée : flacon vide : 



T(--^)-P.('-^) + vd(.-^) (0, 



P, représentant les poids qu'il faut ajouter à côté du flacon 

 vide pour équilibrer la tare. 



2^ Pesée : flacon plein d'eau distillée : 



T (■ - x) = (■ - ^) + (■ - ^) + - - ^-'•^ (^)- 

 3^ Pesée : flacon plein du liquide : 



T (' - f ) = P3 (■ - f ) + vd (. - f ) + Vod„ - V„ il a3 (3). 



On suppose généralement que a,, a^. as, sont très peu 



différents c'est-à-dire que la température et la pression sont 



restées sensiblement constantes et on les remplace dans les 



. , . , a, + 32 -h a3 , , 

 trois equations par la moyenne a = ^ , de plus on 



pose dans les termes correctifs de la poussée de l'air que o^^ et d^^ 

 sont respectivement égaux à Co et do. 



En retranchant les équations (2) et (i) puis (3) et (i) on 

 obtient : 



(2) - (,) (P. _ p, ) (, _ = V„ (o„ - a) (4), 



(3) - (.) (P3 - P, ) (1 = V„ (d„ - a) (5), 



divisons (5) par (4) : 



P3 — Pi do — a 



P2 - Pi 



d'oii : 



Oo 



P3 — Pi 



= _ (5o — a) + a (6). 



Cette dernière formule est particulièrement simple et d'un 

 emploi commode quand les écarts de température ne dépassent 

 pas I ou 2 degrés et les variations de pression deux ou trois 

 millimètres. 



Il en est tout autrement quand les variations deviennent 

 notables et les mesures nombreuses. L'ajustement des densités 

 aux huit valeurs de Knüdsen a nécessité vingt déterminations, 

 on n'a pas répété dans chaque mesure la pesée n° 2 qui n'a été 

 faite que deux fois dans des conditions très différentes au d^but 

 de chaque série d'expériences. En appliquant chaque fois 

 l'équation (4) on a pu calculer le volume intérieur du flacon 

 jusqu'au trait de repère : 



Vo = 52'-^ 162 ± 0,000 5 



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