42 Е. Федоровъ. 



результатовъ. Я имѣю въ виду конструированную мною круговую линейку по идеѣ, выра- 

 женной устно нашимъ молодымъ минералогомъ Ю. В. Вульфомъ. 



Линейка эта (фиг. 9) предназначается для весьма пологихъ дугъ круга, то есть для 

 дугъ весьма большого радіуса. Она состоитъ существенно изъ мѣдной доски А и 



Фиг. 9. 



вышлифованной стальной пластинки ВС, поставленной въ слегка наклонное положеніе (для 

 болѣе удобнаго обведенія рейсфедеромъ) . Пластинка эта чрезъ посредство острыхъ выступовъ 

 I) и Е стальнаго стержня подвергается нажатію при ввинчиваніе винта Ж въ гайку д при- 

 винченную къ доскѣ А. Отъ этого надавливанія упругая пластинка изгибается по кругу съ 

 точностью, совершенно достаточною для обыкновенныхъ чертежныхъ цѣлей 



Благодаря этой линейкѣ проведеніе пологихъ дугъ нетолько не является затрудненіемъ, 

 но становится даже желательнымъ, такъ какъ вмѣсто разъисканія центра теперь достаточно не- 



1 ) Для лицъ, незнакомыхъ съ теоріею упругости, въ которой разсматривается этотъ случай, позволю себѣ при- 

 вести слѣдующія соображенія (фиг. 10). 



Фиг. 1". 



Стальную пластинку въ этой линенкѣ можно разсматривать какъ балку на двухъ опорахъ, нагруженную въ 

 точкахъ С ж I) двумя равными грузами Р, одинаково отстоящими отъ точекъ опоръ; назовемъ это раз- 

 стояніе черезъ я. Въ такомъ случаѣ, равновѣсіе системы, требующее равенства нулю всѣхъ силъ и всѣхъ моментовъ 

 въ произвольной точкѣ балки, для точки Р, отстоящей отъ опоры Л на разстояніи х и находящейся въ части 

 С2) выразится (если, какъ обыкновенно, пренебрежемъ яѣкоторыми маленькими величинами ) 

 сумма дѣйствующихъ силъ (при изгибѣ) = Р — Р=0 



сумма моментовъ „ „ „ = Рх — Р(х—а)=Ра. 



Итакъ, для части СІ) сумма внутреннихъ силъ есть нуль, а сумма моментовъ есть постоянная величина, 

 независимая отъ перемѣнной координаты .т. Постоянство изгибающаго момента влечетъ за собою и одинаковость 

 изгиба, т. е. изгибаніе по дугѣ круга. 



