Кристалл ооп тическія изслъдованія. 



111 



въ распоряженіи пластинки, перпендикулярный къ биссектрисамъ этихъ осей. Помимо труд- 

 ности точнаго приготовленія такихъ пластинокъ нужно имѣть въ виду, что въ случаѣ три- 

 клинной системы точно опредѣлить положеніс биссектрисъ не менѣе трудно чѣмъ измѣрить 

 уголъ между оптическими осями и вообще определить положеніе послѣднихъ '). 



Теперь я постараюсь показать, что затрудненія эти не имѣютъ мѣста при изученіи въ 

 параллельиомъ свѣтѣ. 



Допустимъ, что кристаллическая пластинка АВ (фиг. 30) приведена въ такое положеніе, 



что нормальное еаправленіе распространения свѣтовой волны аЬ, послѣ преломленія въ пла- 



стипкѣ слѣдуетъ параллельно оптической оси Ьс. Такъ какъ оптическая 



ось или ось внутрешіяго коническаго прсломлепія есть такое направлееіе 



въ кристаллѣ, по которому всѣ поляризованные лучи имѣютъ одну и 



В ту же скорость распространения, то ясно, что видимое въ микроскопѣ 



такое мѣсто препарата будетъ имѣть въ параллельиомъ свѣтѣ свойства 



\ . пзотропнаго вещества, 

 луб 1 



\ Это обстоятельство даетъ возможность безъ особаго труда опре- 



\ дѣлить кажущееся положеніе оптическихъ осей въ микроскопическихъ 



\ зернахъ. 



ал Особенно изящно приведеніе кристаллической пластинки въ такое 



положеніе при употребленіи вспомогательной чувствительной пластинки 

 Фиг. зо. и т 



и кварцеваго компаратора Мишеля Леви. 



Вставивъ такую пластинку на пути лучей, идущихъ чрезъ препаратъ, мы при вращеніи 

 столика микроскопа будемъ вообще наблюдать последовательное измѣненіе цпѣтовъ иптерфе- 

 ренціи въ извѣстныхъ предѣлахъ, численно опредѣляемыхъ съ помощью кварцеваго ком- 

 паратора. 



Затѣмъ мы подвергаемъ препаратъ вращенію около обѣихъ осей универсальнаго столика 

 въ тѣхъ направлеиіяхъ, при которыхъ предѣлы цвѣтовъ сближаются, и такимъ образомъ мало 

 по малу доходимъ до того положенія, при которомъ предѣлы эти совпадаютъ, т.е. когда при 

 вращеніи столика (около вертикальной оси) цвѣтъ интерференціи остается одинъ и тотъ же 

 (а именно чувствительной цвѣтъ взятой пластинки). 



Строго говоря, такого положенія мы никогда въ точности не достигнемъ, благодаря 

 дисперсіи осей кристалла 2 ) . Но такъ какъ въ значительпомъ болыпинствѣ случаевъ эта дисперсія 



*) Вирочемъ, способы Айатз'а п нѣкоторые другіе (Вгегіпа), основанные на томъ же принцппѣ, даютъ воз- 

 можность приблизительно опредѣлпть уголъ между оптическими осями, не прпбѣгая къ употребленію строго оріен- 

 тированныхъ шлифовъ. Теоретически возможно также опредѣленіе константь, даже триклиннаго кристалла, по 

 угламъ затемнѣнія ьъ 5-тп различныхъ сѣченіяхъ (см. ЪіеЬізсЬ. ІІеЬег сііе Везйттипд сіег оріізсііеп Ахеп (ІигсЬ 

 ВеоЬасМипд сіег 8сЬ\ѵіпдгт§згіс1іиіп&егі еЪепег 'ѴѴеІІеп. N6465 ^ЪгЪ. йіг Міпега1о§іе еіс. 1886, В. I, 8. 153). 

 Однако, на практпкѣ такое примѣненіе было бы слпшкомъ сложно и неточно. 



! ) Обстоятельства, при которыхъ это условіе соблюдается въ наиболѣе совершенной степени, подробно 

 разсмотрѣны Е. Кальковскимъ (ОгогЪ'з 2еііжЬгіЙ іиг КгузіаІІодгарЬіе, В. IX, 8. 486—497). Главное пзъ нихъ 

 а именно правильная оріентировка самихъ пластинокъ, очевидно, при употребленіи универсальнаго столика 

 можетъ быть осуществлено сь полною удовлетворительностью. 



