Двойниковые кристаллы. 



125 



оптическомъ отношееіи такая же ось. Примемъ одну изъ нихъ за Е, а другую за соединивъ 

 Е и $ дугою большого круга и проведя дуги ЕР и ($Р, перпендикулярныя къ дугѣ В(}, мы 

 получимъ равнодѣйствующую ось Р. Ясно, что теперь эта осыіерпендикулярна къ плоскости 

 осей Е и ф и что уголъ вращенія, ей соотвѣтствующій, есть двойной по отношенію къ пло- 

 скому углу Е(}. 



Такая ось Р и отвѣчаетъ одвому изъ поставленныхъ заданій; если препаратъ 

 окажется пластинкою, вырѣзанною перпендикулярно направленію такой оптически -двойни- 

 ковой оси, то при вращеніи пластинки (напр. съ употребленіемъ чувствительной пластинки) 

 мы получимъ одинъ и тотъ же циклъ цвѣтовъ поляризаціи; при этомъ мы можемъ определить 

 уголъ, на который повернуть одинъ индивидуумъ около другого, и половинная величина этого 

 наблюдаемаго угла есть уголъ между одною изъ осей оптическаго эллипсоида и двойникового 

 осью кристалла. 



Строго говоря, теперь пластинка должна быть вырѣзана параллельно двойниковой оси 

 и одной изъ осей оптической упругости. Но если даже пластинка и отклонена отъ этого поло- 

 женія на небольшой уголъ, то это почти не играетъ въ наблюденіи никакой роли; только нужно 

 пластинку привести въ наклонное положеніе, при которомъ оптически-двойниковая ось парал- 

 лельна оси микроскопа. 



Мы только, что видѣли, что оптически-двойниковая ось должна быть перпендикулярна къ 

 одной изъ осей оптическаго эллипсоида. Обозначеніе такихъ осей мы ставимъ въ зависимость 

 отъ того, къ какой оси эллипсоида перпендикулярна оптически-двойниковая ось; а именно: Б д 

 перпендикулярна къ оси п д ' , Д» — къ оси п т и В р — къ оси п р . 



Особенно замѣчателенъ тотъ случай, когда ось эллипсоида перпендикулярна къ двойни- 

 ковой оси кристалла '). Въ этомъ случаѣ, уголъ (^Е, а равно и уголъ, имѣющій вер- 

 шину въ точкѣ Р прямые, а потому ось Р есть ось вращенія въ 180°, а такъ какъ оптическія 

 свойства пластинки не измѣняются при такомъ поворотѣ, то въ этомъ случаѣ оба индивидуума 

 кажутся слившимися въ одинъ, т. е. мы имѣемъ частное рѣшеніе задачи, которою мы сейчасъ 

 и займемся въ ея общемъ видѣ; а пока разсмотримъ, въ какомъ отношеніи другъ къ другу 

 находятся оптическія свойства двухъ двойниковыхъ индивидуумовъ. 



Предварительно замѣтимъ, что оптическія свойства подчиняются закону центра обратнаго 

 равенства 2 ), иредставляютъ тотъ случай, который французскіе физики называютъ саз сРё^аШё 

 зушёігідие. Съ другой стороны, въ ученіи о фигурахъ 3 ) доказывается теорема, по которой, 

 если изъ двухъ системъ, связанныхъ центромъ обратнаго равенства, одну повернемъ около оси, 

 проходящей чрезъ этотъ центръ на 180°, то она приметь такое положеніе по отношенію къ 

 системѣ, оставшейся неподвижной, какъ будто имѣется плоскость симметріи, перпендикулярная 

 къ оси поворота и проходящая чрезъ центръ. 



1 ) Въ рядѣ плагіоклазовъ случай этотъ встрѣчается у члена, близкаго къ андезину. 



2 ) Неправильно называемаго, начиная съ Вгаѵаіз, центромъ симметріи. 



3 ) Начала ученія о фигурахъ, стр. 213. 



