Le calcul donne les résultats suivants : 



V (en cm. par sec.) 



I 



n 



+ n 





, — o,i8 . 



0,40 





.. — 0,09 



0, 1 3 



20 



. . — 0,054 • 



. . 0,07 



2D 





. 0,04 



3o 



0,025 



0,028 







0,0 1 5 



5o 



— 0,01 



0,0 1 



On voit que Terreur introduite, très forte pour les petites 

 vitesses jusqu'à environ 20 cm. par seconde, commence à 

 devenir acceptable pour 25 cm., soit environ ^ nœud, et qu'à 

 partir de là l'approximation s'améliore très rapidement pour 

 les vitesses de i nœud et au-dessus. On sait d'ailleurs que le 

 tube de Pitot ordinaire ne donne, lui aussi, de renseignements 

 utilisables que pour des vitesses qui ne sont pas trop faibles. 



On voit aussi que pour les petites vitesses les valeurs 

 négatives de ^ fournissent des erreurs moindres que les valeurs 

 positives ; il y a donc, pour les vitesses de 20 à 3o cm., moins 

 d'inconvénient à ce que le tube de Pitot soit de i ou 2 dixièmes 

 de millimètre trop bas plutôt que trop haut par rapport au 

 niveau de la mer. 



Pour l'étalonnage de l'instrument, c'est-à-dire pour la déter- 

 mination de p dans l'expression V ~ p Q, je mesure directement, 

 par des expériences multiples, la vitesse moyenne du courant 

 au moyen d'un petit baril lesté de façon à avoir une faible 

 tendance à couler, mais soutenu par un léger flotteur, auquel 

 il est relié de manière à ce que son centre de figure soit à la 

 même profondeur dans Teau que l'orifice inférieur du tube 

 de Pitot. Le baril est abandonné au courant et l'appareil, 

 déjà immergé presque à la profondeur voulue, est livré à 

 lui-même de façon à commencer à travailler juste au moment 

 où le baril passe devant le premier repère ; puis on relève 

 l'appareil au moment précis où le baril passe devant un second 



