ein weilerer Beitrag zur allgemeinen IVellenlehre. 
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8. Mari sieht von selbst, dass die rotatorische Ablenkung weiters noch zur Entschei- 
dung der Frage benützt werden könnte, ob die Geschwindigkeit, mit der das Licht in den 
verschiedenen Dunst- und Lufthüllen der Planeten und Kometen fortgepflanzt wird, jener, mit 
der diess im ungebundenen Äther des Universums vor sich geht, gleich komme? 
9. Endlich würde die wirklich beobachtete rotatorische Ablenkung der Lichtstrahlen 
einen ganz augenscheinlichen Beweis für die Richtigkeit der Ansicht darbieten, dass derjenige 
in den Atmosphären der Planeten und Kometen enthaltene Äther, durch welchen die Forl- 
pflanzung der Lichtwellen bedingt ist, an ihrer rotatorischen wie auch fortschreitenden Bewe- 
gungj gleichwie ihre Lufthüllen selber theilnimmt. Denn wäre diess nicht der Fall, so könnte 
sich überall keine rotatorische Ablenkung zeigen, da ja die ganze obige Déduction von dieser 
Voraussetzung ausgeht , und auch nur unter dieser Voraussetzung gilt. — Es fallt in der That 
schwer, an die Möglichkeit zu glauben, eine solche Voraussetzung noch zu bezweifeln. Gleich- 
wohl hat Frcsnel (s. Annal, de Chem. et Physique IX. 57) von zлvei Seiten her hart gedrängt, 
mit sichtlichem Widerwillen zwar, aber doch sich diesem Gedanken hingegeben. Die Wissen- 
schaft aber, so däucht es mir, darf es sich niemals erlauben, oder es auch nur zulassen, dass 
dem gesunden Verstände des Menschen solch ein unnatürlicher Zwang einer vorgeblichen Er- 
klärung zu Liebe angethan werde. Doch über diesen Punct bietet sich vielleicht bald eine 
Gelegenheit .Mehres zu sagen dar. 
§. 4. 
Die hier besprochene rotatorische Ablenkung eines Wellenstrahls findet nicht nur 
für einen ausserhalb des rotirenden Objectes AB, Fig. 1, befindlichen Beobachter, sondern 
auch in sehr nahe verwandter Weise für einen solchen statt, der sich innerhalb desselben, 
etwa auf der Oberfläche eines der oben erwähnten Planeten befände. Ja genau erwogen 
erscheint dieser Fall, wiewohl der Beobachter an der rotatorischen Bewegung von AB selbst 
Theil nimmt, dennoch nur als ein specieller Fall des obigen allgemeinen, wesshalb die oben 
aufgestellte Formel (1.) auch hier ihre volle Anwendung findet, nur mit Beachtung des beson- 
deren Werthes von d. Auch begreift man leicht, dass in diesem eigenthümlichen Falle die 
rotatorische Ablenkung meistentheils nur der Hälfte derjenigen gleichkömmt, die unter sonst 
gleichen Umständen für einen Beobachter ausserhalb AB resultiren würde. Denn gesetzt, es 
befände sich, Fig. 9., ein Beobachter in demselben Augenblicke in M, wo ein Strahl Sz einer 
entfernten AVellenqiielle Q bei z anlangt und in eintritt, d. h. bei z die Veranlassung wird 
zur Wellenbildung in AB. Auch werde noch weiter angenommen, dass während der Zeit, 
als dieser Strahl von z nach M sich fortpflanzt, AB eine Drehung um den Winkel о erleide, 
in Folge weicher M nach Л/' kömmt. Hier angelangt empfängt der Beobachter den Eindruck 
des ankommenden Strahls, der ihm jedoch nicht von S\ als dem wahren Orte der WeUen- 
quelle Q, sondern von z' oder Q' zu kommen scheinen muss. Die Grösse des Ablenkungs- 
winkels Q bestimmt sich auch hier nach obiger Formel, nur muss beachtet werden, dass der- 
